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LV P Y, XUE Y H, DUAN H L. Stability and evolution of liquid-gas interfaces on superhydrophobic surfaces[J]. Advances in Mechanics, 2016, 46: 201604.
超疏水原材料外型液-气页面的牢固性及演变规律性
吕鹏宇1, 薛亚辉1, 段慧玲1, 2, 3
择要: 超疏水外型新型功能材料在耐污、流动性减阻等行业具备焦虑不安运用,在其中液-气页面的牢固性是联系到这种原材料特性充分发挥的主要因素.多孔结构液-气页面的牢固性关键体现在侵润情况转变全过程,侵润情况修复全过程和汽泡形状演变三个层面.在气体压强变化、汽体蔓延等各种要素的作用下,液-气页面会产生失衡迹象,并以不一样的状态变化方法开展演变发展趋势.本文最先归纳了三类液-气页面牢固性题型.在不一样的演变环节,液-气页面具备不一样的具体位置和外观设计,主要表现出不一样的牢固性.随后,各自对于出液管理体系和水中浸入管理体系,考虑到了几类必要的影响因素,具体描述了现阶段世界各国有关超疏水多孔结构液-气页面牢固性科学研究的关键进度,汇总液-气页面的进化体制.最终,展望了该行业中具有的关键科学合理题型.
关键字: 超疏水多孔结构外型 液-气页面 牢固性 演变规律性 侵润情况转变全过程
Stability and evolution of liquid-gas interfaces on superhydrophobic surfaces
LV Pengyu, XUE Yahui, DUAN Huiling
Abstract: Microstructured superhydrophobic surfaces have broad applications such as anti-fouling and drag reduction.The performance of such surfaces strongly depends on the stability of liquid-gas interfaces, which affects physical processes including wetting transition, restoration and bubble evolution.Various physical factors including pressurization and gas diffusion may destabilize the liquid-air interfaces, and lead to evolution in different manners.In this paper, we first summarize the three types of interfacial stability problems for liquid-gas interfaces.Relying on external stimulations, the liquid-air interface may evolve into different stages and exhibit different morphologies.The recent progress of research on the stability and control of liquid-air interfaces in both droplet systems and submersion circumstances has been reviewed.Based on this review, remaining challenges for future research have been given.
Key words: superhydrophobic surfaces liquid-gas interfaces stability wetting transition drag reduction
1 弁言
当今科技进步的发展趋势，格外是显微镜三维成像技术性的提升，把人们的视线从宏观经济拉进了外部经济，得到窥视纯天然界中细微限度的秘密. 研究发现，生物体为了更好地融入生存条件，其看起来光洁的外型演变出了具备不一样特点规格的多级别微纳米技术构造(吴承伟等2010，Eadie & Ghosh，2011，Koch & Barthlott，2009，Koch et al. 2009a，Yan et al. 2011)，融合生物体本身的有机化学特性，主要表现出不一样的结构力学脾气. 比如，菏叶\”出污泥而不染\” 的自清理外型，水黾可以使出\”轻功水上漂\” 所借助的脚部外型多孔结构，对水珠具备高黏附工作能力的玫瑰花外型等. 遭受纯天然界的启迪，大家开发设计出了具备不一样种类多级别多孔结构的超疏水外型新型功能材料(Feng et al. 2008，Feng et al. 2004，Hong & Pan，2011，Lee & McCarthy，2007，Liu X J et al. 2011，Qian & Shen，2005，Sun et al. 2010)，在日常日常生活和各种各样工业化生产操作过程中有众多运用，也为处理电力能源和自然环境题型产生了导向性的构思. 微纳米技术尺寸下，高比外型积的特点突显出原材料的表页面效用、规格效用等与宏观经济原材料不一样的脾气，在外型化学变化、吸咐、侵润、黏附、液体移动等层面显出出色的应用前景.
超疏水外型往往具备精湛的特性，关键归功于在多孔结构外型产生了大占比的液-气页面(图 1)，促使原材料外型可以完成非常大的表面张力和很低的滞后性，在外型自清理、耐污耐腐蚀及其微液体元器件生产制造等生产制造与生活行业拥有很多的运用(Barthlott & Neinhuis，1997，Kota et al. 2012a，Ren et al. 2009，Scardino et al. 2003，Zhang Q X et al. 2013). 伴随着全球经济的迅速发展趋势，电力能源和环境早已成为了人们遭遇的2个严格题型. 当今工业化生产除开必需应对怎样发展电力能源自身行驶率的题型，还急待处理怎样减少由于各种各样摩擦阻力、噪声所形成的杰出耗能题型. 将超疏水外型运用于水中，则可当做一种超移动外型新型功能材料，根据引进液-气页面来完成流体动力学移动初始条件，为减阻减噪给予解决方法(Choi et al. 2006，Zhou et al. 2011).
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| 图 1 具备超疏水特点的生物体外型，其多孔结构中可以带有大量的的气体，可以建立大占比的液-气页面，促使出液在其外形上基本上展现球型.(a)，(b)菏叶外型(Zhang J H et al. 2008). 出版权归英国皇室有机化学学好全部.(c)，(d)水黾腿外型(Gao & Jiang，2004). 出版权归纯天然出版发行集团公司全部.(e)，(f)槐叶苹外型(Koch et al. 2009c). 出版权归英国有机化学学好全部 |
液-气页面的占比越大，外型的亲水性移动脾气也就越好; 殊不知该占比不可以无限制地提高，因为存有液-气页面的现象通常是一种亚稳态. 遭受外部原因的功效，液-气页面非常容易击败动能能隙的限制而产生失衡，最后造成土层的消退及其疏水性能的衰落(Dupuis & Yeomans，2005，Kusumaatmaja et al. 2008，Marmur 2003，Marmur 2004). 深入分析液-气页面的牢固性以及演变规律性针对管控和改进原材料外型的超疏水超移动特点尤其很是焦虑不安，也为拓宽超疏水外型的使用期限给予设计方案正确引导.液-气页面的牢固性与原材料外型多孔结构侵润情况中间的转变紧密相关. 侵润特性是固态表面的焦虑不安特点之一，用于表现固态表面的亲疏有别水脾气，由外型的成分与外部经济构造一同决策(Jiang et al. 2000). 表现原材料外型侵润特性的主要特点量为表面张力:表面张力越大，水侵润外型的实力越差，外型疏水性能就就越好; 相反，外型吸水性能就越好( de Gennes 1985). 1805 年，Young(1805)和Laplace(1805)有关外型支撑力和孔状迹象的工作中开始了有关侵润迹象定量分析的科研. Young初次加入了触碰角的概念，并提供了出名的陈氏方程式
在其中，γSV，γSL，γLV 各自为气-固页面、液-固页面和液-气页面的表面张力，θe表露主要表现该光洁外型的本征表面张力(图 2(a)). 从固态表面的外部经济角度看来，就算是通过打磨的生产加工外型都没有梦想的光滑外型，几乎任何的固态外型全是光滑的. 因而，实际精确测量的表观表面张力和本征表面张力有毫无疑问的差别.
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| 图 2 侵润实体模型: (a)光洁平外型的本征表面张力. (b)不光滑外型的Wenzel实体模型. (c)固气复合型外型的Cassie-Baxter模型 |
1936 年，根据陈氏方程式，对于具备表面粗糙度的固态外型，Wenzel(1936)明确提出了一个实体模型，来叙述不光滑外型上的表观表面张力θW
在其中，r为表面粗糙度因素，是液态实际侵润不光滑外型的使用面积与表观液-固页面展开面积之比，参考值超过1. 从Wenzel实体模型还可以看得出，表面粗糙度会加强原材料外型原有的亲疏有别水特性. 倘若原材料自身具备疏水性子(θe>90±)，那麼表面粗糙度的出现促使表观表面张力超过本征表面张力，主要表现出疏水性能加强; 倘若原材料自身具备吸水性子(θe＜90±)，那麼表面粗糙度的出现促使表观表面张力低于本征表面张力，主要表现出吸水性能加强. Wenzel实体模型沒有考虑到多孔结构内有可能出现的汽体，而觉得液态彻底渗入固态表面的不光滑多孔结构内，液态和固态充足触碰，如下图 2(b)所显示. 因而，将液态彻底侵润固态多孔结构的侵润情况称之为Wenzel情况.
1944 年，Cassie和Baxter(1944)明确提出了一个复合型外型的实体模型，可以考虑到多孔结构运行内存留汽体对侵润情况的危害. 一样平时状况下，Cassie-Baxter模型描述为
在其中，fi为复合型外型各成分总面积占占地面积的占比，θei为相匹配成分的本征表面张力. 针对具备表面粗糙度的固态外型，可以将其当做是固态与汽体构成的复合型外型. 当液态为水时，觉得水与汽体成分的本征表面张力为180±，则Cassie-Baxter模型写出
在其中，fs为液-固页面总面积占占地面积的占比，称之为液-固页面总面积占比成绩. 与Wenzel实体模型不一样，Cassie-Baxter模型觉得液态沒有渗入固态表面的不光滑多孔结构内，多孔结构中间依然存有汽体，液-气页面钉扎(pin)在多孔结构的顶部，如下图 2(c)所显示. 这类侵润情况称之为Cassie-Baxter情况. Cassie-Baxter情况可以完成表观表面张力超出150±，做到超疏水情况(Herminghaus 2000，Quéré 2008，Zheng et al. 2004)，而被排气阀在多孔结构內部的汽体对外型的超疏水脾气具有了重要的功效. 恰好是由于汽体的存有，产生了固气复合型外型，在均值实际意义上减少了原材料表观外型的活化能，进而发展了外型的疏水性能(于海江和罗正鸿2009). 液-气页面所占外型总面积占比越大，即液-固页面总面积占比成绩fs越小，外型的疏水性能就越好，以致于做到超疏水情况(Zhang X et al. 2008).
保持比较大的液-气页面占比，产生Cassie-Baxter情况，是充分运用多孔结构外型多功能性的必须标准. 当液态彻底充斥着多孔结构，做到Wenzel情况，原材料外型则会丧失超疏水或移动特性. 处于这三种情况中间的侵润情况，即液态一部分侵润多孔结构的情况，通常称之为亚稳态. 根据不一样的侵润情况，多孔结构液-气页面的牢固性关键体现在三个层面:(1)侵润情况从Cassie-Baxter情况到Wenzel情况的转变，文中称作侵润情况转变全过程;(2)侵润情况从或亚稳态修复到Cassie-Baxter情况，文中称作侵润情况修复全过程;(3)液-气页面向液态内突显，以汽泡的形势演变发展趋势. 现阶段有关侵润情况互相转变体制的科学研究关键根据2个视角: 从动能的视角考虑到产生侵润情况转变的能力能隙; 从力均衡的视角探索液-气页面从多孔结构顶部脱钉扎失衡的临界值气体压强. 行驶多种多样试验观察方式还可以捕获侵润情况转变的全部动态性全过程，比如，冷藏脱离法，光的反射法，高速摄影技术性，共聚焦显微镜观察技术性等. 科学研究液-气页面的演变规律性，揭露多孔结构外型侵润情况转变的内部体制是剖析液-气页面牢固性的重要.
为了更好地保持土层的牢固性，与此同时尽量的扩大液-气页面占比，可以利用在外型搭建多级别多孔结构来做到这一目地(Bhushan et al. 2009，Quéré 2008)(图 3(a)). 多级别多孔结构可以提高多孔结构内的汽体成分，减少固态与液态的触碰总面积，减少液态与外形的黏附功效，进而完成大表面张力低滞后性的超疏水特点(Kwon et al. 2009，Su et al. 2010a). 与此同时，多级别多孔结构还可以在侵润情况从Cassie-Baxter 到Wenzel 转变全过程中为液-气页面给予大量的钉扎点(Hemeda et al. 2014，Xue et al. 2012)(图 3(b))，扩大侵润情况转变的能力能隙(Bottiglione & Carbone，2013，Hensel et al. 2014)，发展多孔结构外型抵御侵润情况转变的工作能力(图 3(c))，拓宽水中多孔结构外型的使用期限. 多级别多孔结构反映出的精湛的自清理工作能力，可以减少脏东西堆积在多孔结构内的概率，减少非对称加密失衡产生的几率(Lv et al. 2015). 不仅如此，在多级别多孔结构上可以产生纳米技术Cassie-Baxter情况，在发展亲水性外型新型功能材料使用寿命的与此同时，也有益于尽量多的储存汽体，推动侵润情况修复全过程的产生，发展多孔结构外型的行驶率. 多级别多孔结构还能够发展外型耐磨损的机械设备牢固特性，进一步扩张了超疏水外型的运用范畴(Aytug et al. 2013，Verho et al. 2011).
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| 图 3 多级别多孔结构对液-气页面牢固性的危害:(a)典型性的多级别多孔结构外型(Kwon et al. 2009). 出版权归英国有机化学学好全部.(b)多级别多孔结构为侵润情况转变全过程中液-气页面的挪动给予了大量的钉扎点.(c)多级别多孔结构的存有可以发展侵润情况转变的临界值气体压强(Hemeda et al. 2014)，在其中d为次级线圈多孔结构薄厚，l为次级线圈多孔结构长短，M为次级线圈多孔结构数量，Pcr为临界值失衡气体压强，次级线圈多孔结构的总量和结构都是会对试品外型抵御侵润情况转变的工作能力造成危害. 出版权归英国物理学委员会出版发行责任有限公司全部 |
总的来说，液-气页面是完成Cassie-Baxter情况的必须标准，也是完成具备大表面张力、低滞后性的超疏水外型的主要因素. 超疏水外型不但在自清理、耐污等行业具备出色的运用，还能够在水中出航器、大中型长距离石油管道输气管、微液体元器件等行业充分运用其流体动力学页面移动脾气，做到减少流动性摩擦阻力、管控空蚀等目地. 文中最先梳理论述了液-气页面牢固性的三个基本上科学合理题型; 随后各自对于出液管理体系和水中浸入管理体系，偏重于不一样外部要素对二种侵润模式的危害，具体描述现阶段世界各国有关多孔结构液 -气页面牢固性科学研究的关键进度; 最终详细介绍液-气页面在流体动力学移动界限层面的运用.
2 液-气页面牢固性的三个基本上科学合理题型
超疏水外型往往具备精湛的特性，关键归功于在多孔结构外型产生了大占比液-气页面来保持Cassie-Baxter情况，促使原材料外型完成非常大的表面张力和很低的滞后性(Zhang et al. 2008). 液-气页面的牢固性立即危害多孔结构外型的亲水性和移动特性. 根据对液-气页面部位和外观设计的叙述，多孔结构液-气页面关键有三类牢固性题型: 侵润情况从Cassie-Baxter情况到Wenzel情况的转变，即侵润情况转变全过程; 侵润情况从 Wenzel情况或亚稳态修复到Cassie-Baxter情况，即侵润情况修复全过程; 液-气页面向液态内突显，以汽泡的形势演变发展趋势. 在不一样的演变环节，液-气页面具备不一样的具体位置和外观设计，主要表现出不一样的牢固性.
2.1 侵润情况转变全过程
在气体压强变化、自然环境振荡、挥发、汽体蔓延、冲击性功效等各种原因干扰下，不管针对出液管理体系依旧水中浸入自然环境，多孔结构外型都很有可能产生侵润情况由Cassie-Baxter情况转变为Wenzel情况的全过程(Patankar 2004b). 这时，液-气页面丧失牢固性，多孔结构内的气领悟消退，造成外型缺失超疏水特性，而一般而言这一转变情况是不可逆的(Bahadur & Garimella，2008，Bormashenko et al. 2007b，Herbertson et al. 2006，Krupenkin et al. 2004，Lafuma & Quéré，2003).
现阶段有关侵润情况转变全过程体制的科学研究关键根据2个视角:(1)从动能的视角考虑到二种侵润情况的能力能隙，倘若外部功效给予了充裕超越这一能隙的动能，侵润情况转变全过程便会产生(Blow & Yeomans，2010，Bormashenko 2015，Bormashenko et al. 2012，David & Neumann，2013，Dupuis & Yeomans，2005，Su et al. 2010b);(2)从力均衡的视角探索液-气页面从多孔结构顶部脱钉扎失衡的临界值气体压强，为此分辨侵润情况转变全过程的产生(Emami et al. 2012a，Emami et al. 2012b，Lobaton & Salamon，2007，Zheng et al. 2005). 一般而言，Wenzel情况比Cassie-Baxter情况具备更低的动能情况. 依照最少动能基本原理，侵润情况趋向于从Cassie-Baxter 转变到Wenzel情况，产生侵润情况转变全过程. 但研究发现，二种侵润情况中间存有动能能隙(图 4)，即使Wenzel情况处在较低的动能情况，倘若外部功效不可以促使管理体系越过动能能隙，侵润情况转变全过程也不会产生(Patankar 2004b，Yoshimitsu et al. 2002). 此外，在一些标准下，比如外部功效较差的状况，Cassie-Baxter情况有着较低的动能情况，主要表现出牢固特点，不容易产生侵润情况转变全过程(Xue et al. 2012). 另一方面，从管理体系受力平衡的方向展开剖析，可以应对不一样的多孔结构种类来创建详尽实体模型，测算失衡临界值气体压强(Zheng et al. 2005)，获得液-气页面的状态变化(Emami et al. 2012a)，有益于对侵润情况转变体制开展深入分析，为进一步发展多孔结构外型抵御侵润的工作能力给予设计方案正确引导.
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| 图 4 Cassie-Baxter情况与Wenzel情况中间存有动能能隙(Ren 2014). 出版权归英国有机化学学好全部 |
倘若忽视惯性力，考虑到准静态数据题型，那麼多孔结构外型从Cassie-Baxter到Wenzel的侵润情况转变关键有三种种类: 脱钉扎转变全过程(depinning transition)和松驰转变全过程(sag transition)(Kusumaatmaja et al. 2008，Manukyan et al. 2011，Patankar 2010，Reyssat et al. 2008). 脱钉扎转变全过程中，处在Cassie-Baxter情况的三相触碰线从多孔结构顶部角点处脱钉扎(depin)，随后液-气页面顺着多孔结构外壁下降，直到触碰多孔结构底边并发展趋势成Wenzel情况，进行转变全过程(图 5(a)). 松驰转变全过程中，液-气页面在多孔结构外壁上的表面张力还未做到前行表面张力时，弯液位顶部早已与多孔结构底边触碰，从而产生侵润情况转变，而这时三相触碰线依然钉扎在多孔结构顶部角点处(图 5(b)). 针对较深的多孔结构，其侵润情况转变全过程关键为脱钉扎转变; 而针对偏浅的多孔结构则以松驰转变全过程为主导.
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| 图 5 从Cassie-Baxter情况到Wenzel情况的二种转变实体模型(Patankar 2010):(a)脱钉扎转变全过程(depinning transition)，在其中θpin为钉扎在多孔结构顶部角点处的液-气页面在多孔结构外壁上的表面张力，θe为多孔结构外壁的本征表面张力，当θpin>θe时，产生脱钉扎转变全过程.(b)松驰转变全过程(sag transition)，在其中sag为弯液位顶部松驰深层，H为多孔结构深层，当sag>H时，产生松驰转变全过程.出版权归英国有机化学学好全部 |
通常觉得侵润情况有二种，即Cassie-Baxter情况和Wenzel情况. 但深入分析侵润情况转变全过程便会发觉，处于这三种情况中间还存有一系列的亚稳态，即液态一部分侵润多孔结构的情况(Lv et al. 2014，Poetes et al. 2010，Xue et al. 2012). 根据亚稳态观念，脱钉扎侵润情况转变全过程中液-气页面的完备演变环节关键包含: 从Cassie-Baxter状况开始，历经一个亚稳态环节，最终液-气页面触及到底部失衡，做到Wenzel情况，进行侵润情况转变全过程. 图 6 得出了差异自然环境气体压强下侵润情况转变全过程中多孔结构侵润管理体系各平衡态中间的动能关联(Xue et al. 2012). 从A到P1，Cassie-Baxter情况的活化能小于Wenzel情况，管理体系处在牢固的Cassie-Baxter情况. 从P1逐渐，Wenzel情况的活化能小于Cassie-Baxter情况，但从P1到P2，管理体系依然处在Cassie-Baxter情况，称之为不牢固的Cassie-Baxter情况. 从P2逐渐，液-气页面从多孔结构顶部脱钉扎，P2到B环节，管理体系进到亚稳态. 这时倘若对管理体系增加毫无疑问的振荡，侵润情况便会从亚稳态转变到Wenzel情况，即C到D环节. 亚稳态的存有不但可以从理论上获得确认，还能够根据试验开展认证，如下图 7 所显示.
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| 图 6 不一样自然环境气体压强下多孔结构侵润管理体系各平衡态的动能，未来展望P2到B亚稳态的存有(Xue et al. 2012).出版权归英国有机化学学好全部 |
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| 图 7 试验中留意到的亚稳态:(a)标准多孔结构外型的侵润亚稳态(Lv et al. 2014). 出版权归英国物理会全部.(b)不规律多孔结构外型的侵润亚稳态(Poetes et al. 2010). 出版权归英国物理会全部.(c)液-气页面随時间的演变(Papadopoulos et al. 2013)，插画图片为多孔结构液-气页面平面图，在其中x为多孔结构在水平方向的地方座标，hair为土层薄厚，伴随着時间逐渐减少，进而做到亚稳态，hmin为弯液位端点与多孔结构底边中间的间距，由图内中空起点表露主要表现，hCL为固-液-气三相触碰线与多孔结构底边中间的间距，由图内实心圆点表露主要表现，θCL 为三相触碰线在多孔结构外壁上的表面张力，伴随着時间逐渐扩大，做到前行表面张力. 出版权归英国我国研究院全部 |
在亚稳态演变的最终环节，液-气页面会与多孔结构底边触碰，进到液-气页面失衡环节. 有2种很有可能的交往方法: 对称性结构触碰和非对称加密结构触碰. 在很多状况下，大家觉得液-气页面在失衡环节中是以弯液位和多孔结构正中间中心线几何图形对称性的结构演变发展趋势的(Ishino et al. 2004，Whyman & Bormashenko，2011)(图 8(a)). 殊不知现在的科学研究实际效果注释，持续物质基础理论剖析及其分子动力学效仿均可未来展望出一种弯液位与多孔结构几何图形正中间中心线不重叠的非对称加密失衡结构(Giacomello et al. 2012a，Giacomello et al. 2012b)(图 8(b)). 试验上也观察到了对称性失衡与非对称加密失衡二种结构，如下图 9 所显示. 基础理论剖析强调，在一些标准下，非对称加密失衡结构具备更低的动能情况，因而很有可能存有液-气页面非对称加密失衡全过程(Giacomello et al. 2012a). 试验层面则将非对称加密失衡产生的几点缘由归纳为多孔结构底边脏东西上凝固的微出液造成动能能隙减少，进而引起非对称加密失衡的产生(Lv et al. 2015). 非对称加密失衡全过程会大大缩短亚稳态的使用寿命，不利超疏水多孔结构外型的运用. 试验注释，将试品的多孔结构多级别化可以有效的减少非对称加密失衡产生的几率.
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| 图 8 侵润情况转变最终环节的液-气页面失衡全过程:(a)对称性失衡结构(Whyman & Bor-mashenko 2011). 出版权归英国有机化学学好全部.(b)非对称加密失衡结构(Giacomello et al. 2012a). 出版权归英国物理会全部 |
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| 图 9 液-气页面失衡结构共聚焦显微照片(Lv et al. 2015):(a)对称性失衡结构.(b)非对称加密失衡结构.出版权归英国有机化学学好全部 |
行驶多种多样试验观察方式还可以捕获侵润情况转变的全部动态性全过程，比如，光的反射法，光透射法，共聚焦显微镜观察技术性，高速摄影技术性，冷藏脱离法等，如下图 10 所显示. 电子光学方式是观察侵润情况及其侵润情况转变全过程的常见方式，在其中光的反射法(Bobji et al. 2009，Forsberg et al. 2011，Moulinet & Bartolo，2007，Sakai et al. 2009，Xu et al. 2014)是最容易最立即的方式，行驶不一样的侵润情况反映出不一样的光反射强度这一特性，观察液-气页面逐渐深陷多孔结构內部，土层逐渐消退的全过程. 可是光的反射法通常只有从宏观经济的角度来开展观察，没法掌握液-气页面的具体位置和外观设计，而光透射法可以在毫无疑问水平上填充这一缺点. 行驶在标准多孔结构上产生的标准排序的液-气页面这一结构类型及其液态和汽体折光率的区别，将多孔结构内的土层做为衍射光栅，可以完成透射斑图. 针对侵润情况转变全过程，透射斑图的转化反映了土层薄厚的变化，进而可以推算出来液-气页面的具体位置和外观设计，具备较高的精密度(Lei et al. 2010，Rathgen & Mugele，2010). 针对纳米技术限度的多孔结构外型，则可以行驶X X射线透射的方式开展观察(Checco et al. 2014). 以上这种方式是根据间接性的方式推算出来液-气页面的演变发展趋势，行驶共聚焦显微镜三维成像技术性则可以原点即时观察侵润情况转变全过程(Luo et al. 2010，Papadopoulos et al. 2012，Papadopoulos et al. 2013，Poetes et al. 2010，Tsai et al. 2009b，Verho et al. 2012). 共聚焦显微镜根据断块切成片扫描仪试品的方式，可以持续纪录观察室内空间内全部部位的折射光和莹光信息内容，再通过三维重新构建技术性将扫描照片转变成立体式构造，真正呈现多孔结构侵润模式的侵润情况，立即获得液-气页面的外观和部位. 尽管共聚焦显微镜三维成像技术性可以呈现侵润情况转变全过程中液-气页面的团队外貌，但其時间分辨率较低，没法纪录迅速的侵润情况转变全过程，比如出液碰撞多孔结构外型的全过程. 这就必需使用高速摄影技术性，捕获出液碰撞外型一瞬间侵润情况的变化，为此分辨是不是产生侵润情况转变全过程(Bartolo et al. 2006，Deng et al. 2013，Hao et al. 2015，Tsai et al. 2009a). 除开行驶电子光学方式，还能够选用别的方式科学研究侵润情况转变全过程，比如冷藏脱离法. 将处在某类侵润情况的出液管理体系渗入液氮中，出液会灵巧被冷藏，随后将一瞬间冷藏的出液脱离出来，行驶扫描仪透射电镜开展观查. 针对不一样的侵润情况，多孔结构在冷藏出液外型所留下来的凹痕深层不一样，进而可以获得冷藏一瞬间管理体系的侵润情况(Cannon & King，2010，Rykaczewski et al. 2012，Wiedemann et al. 2013). 冷藏脱离法的使用限度较小，可以对纳米多孔结构外型的侵润情况转变全过程开展科学研究. 不一样的试验观察方式具备不同的优瑕玷，可以依据科学研究的具体要求开展挑选，还可以多种多样方式融合应用，扬长补短. 此外，以上提及的试验观察方式不但限于对侵润情况转变全过程的科学研究，在对下面中的侵润情况修复全过程及其汽泡形状演变的科学研究中也一样可用.
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| 图 10 试验观察侵润情况转变全过程:(a)光的反射法(Bobji et al. 2009). 出版权归英国有机化学学好全部.(b)共聚焦显微镜观察技术性(Papadopoulos et al. 2013). 出版权归英国我国研究院全部.(c)冷藏脱离法(Wiedemann et al. 2013). 出版权归英国有机化学学好全部.(d)光透射法(Rathgen & Mugele，2010)，在其中T为微槽周期时间，W为微槽总宽. 出版权归英国皇室有机化学学好全部.(e)高速摄影技术性(Hao et al. 2015). 出版权归纯天然出版发行集团公司全部 |
总的来说，侵润情况转变情况是超疏水多孔结构液-气页面牢固性的重要题型，世界各国对于此事开展了普遍而深刻的科学研究. 在试验观察层面，充分运用不一样试验方式对某类尤其演变的引风，对侵润情况转变全过程开展了观察，纪录液-气页面演变中的多种多样结构，剖析不一样环境要素及其多孔结构物理学特性对侵润情况转变全过程的危害，从这当中汇总液-气页面的演变规律性. 根据试验中留意到的迹象，从基础理论的视角，创建了多种多样实体模型，考虑到动能能隙及其管理体系平衡条件，对于多种多样影响因素，揭露出侵润情况转变全过程的内部体制，并对更广泛的侵润情况转变形势开展未来展望. 分子动力学等测算效仿方式也在叙述和未来展望侵润情况转变的环节中激发了杰出的功效. 这种基础研究工作中为制定和制取可以保持土层存有，具备抵御侵润情况转变工作能力的超疏水多孔结构外型给予了强有力的理论基础和技术性支撑点. 根据现阶段的科研成果，大家针对μm数量级的多孔结构液-气页面牢固性，尤其是针对挥发、气体压强更改等原因造成的出液管理体系的侵润情况转变全过程拥有比较深入的了解. 下面仍有大量课题研究非常值得承继探寻，比如纳米技术数量级的多孔结构液-气页面牢固性，水中浸入管理体系在不一样影响因素下的侵润情况转变全过程，势流中多孔结构外型侵润情况的变化等. 深入分析侵润情况转变全过程针对开发设计新式性能卓越超疏水原材料具备焦虑不安实际意义.
2.2 侵润情况修复全过程
侵润情况转变全过程会毁坏多孔结构土层，减少原材料外型的亲水性移动特性. 因而，很多工作中聚集在设计方案制取性能卓越的多孔结构外型新型功能材料(He et al. 2011，Kwon et al. 2009，Li et al. 2013，Pan & Wang，2009，Salvadori et al. 2010，Wu et al. 2014). 可是，遭受各种各样外部原因的危害，侵润情况转变全过程难以避免，这就必需探索行得通方法来修复多孔结构侵润模式的Cassie-Baxter情况. 科学研究侵润情况修复全过程针对拓展多孔结构试品的运用范畴具备实际意义.
一样平时状况下，侵润情况修复全过程较难完成，其原因缘由关键有二种思想观点: 一种看法觉得Wenzel情况是动能较低的情况，没法修复到Cassie-Baxter情况(Bormashenko et al. 2007b，Lafuma & Quéré，2003); 另一种思想观点觉得在Cassie-Baxter情况和Wenzel情况中间出现一个动能能隙，阻拦了侵润情况修复全过程的开展(Noscinovsky & Bhushan，2008，Patankar 2004a). 可是根据毫无疑问的试验方式，侵润情况修复全过程还可以完成(图 11)，比如，加温造成蒸气(Adera et al. 2013，Liu G M et al. 2011)，电解法水产品气恼体(Krupenkin et al. 2007，Lee & Kim，2011b)，电侵润(Manukyan et al. 2011)，部分气体压强调整(Lei et al. 2010，Verho et al. 2012)，震动振荡(Boreyko & Chen，2009)等. 针对水中浸入的多孔结构外型，在封闭式的静水压力自然环境中，汽体在多孔结构內部和水中的互换是推动侵润情况产生变化的核心要素，因而，气体交换也是一种完成侵润情况修复的可行性计划方案. 完成侵润情况修复的重要题型是土层的修复. 依据侵润情况修复肇端时时刻刻管理体系侵润情况的不一样，可以选用两大类方式对土层开展修复. 第一种情形是多孔结构试品还未被彻底侵润，管理体系侵润情况处在亚稳态或是纳米技术Cassie-Baxter情况，多孔结构内还联合分布残留汽体. 针对这样的事情，可以选用气体交换，部分气体压强调整等\”汽体增选\” 的方法对土层开展修复. 这类方式仅仅将消溶于水里的汽体进行析出或是坐落于别的部位的汽体迁移到所有必要的多孔结构内，完成汽体量的修复. 第二种情形是多孔结构试品早已被彻底侵润，做到Wenzel情况，多孔结构内基本上沒有残留汽体. 针对这样的事情，则必需选用加温、水的电解等\”汽体转化成\” 的方法对土层开展修复. 这类方式不论是根据物理学改变的方式依旧化学变化的方式，全是完成土层从无到有的转变，必需大量的动能键入，尽管多孔结构侵润系统软件的热学情况会产生很大的变化，但这也是真实的意义上的侵润情况修复全过程.
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| 图 11 侵润情况修复全过程:(a)加热法(Liu G M et al. 2011). 出版权归英国有机化学学好全部.(b)水的电解法(Lee & Kim，2011b). 出版权归英国物理会全部.(c)部分气体压强调整法(Verho et al. 2012). 出版权归英国我国研究院全部 |
现阶段针对侵润情况修复全过程的科学研究还不够深层次，其中在原理并未彻底搞清. 一些情形下侵润情况修复阶段可以完成，而一些情形下即使外部键入很多动能也不能完成侵润情况修复全过程(Boreyko et al. 2011，Boreyko & Collier，2013)，因而还必需开展基础理论、测算、试验各个方面深层次的科学研究. 此外，完成侵润情况修复的方式比较有限，仍需开发设计大量环保节能有效的侵润情况修复方式.
2.3 汽泡形状演变
与侵润情况转变全过程中液-气页面的演变方位反过来，多孔结构外型上的汽泡是由于液-气页面向水身体内凸起而产生的，其产生方式有很多，包含加温、超声波振动、减少静水压力强、汽体蔓延、高流动速度剪截功效等. 多孔结构空穴通常做为汽泡产生的核化点，显著地减少了空蚀产生的阀值气体压强，推动异质性空蚀全过程的产生(Jones et al. 1999，Morch 2009). 许多科学研究工作中都行驶这一特点来有商业用地操纵汽泡的生长发育与发展趋势(Borkent et al. 2009，Marschall et al. 2003，Shchukin et al. 2011，Wang et al. 2012，Zwaan et al. 2007). 液-气页面以汽泡的形势演变发展趋势关键体现在泡沫的胀大、结合、塌缩、裂化、溃灭等全过程. 科学研究注释，汽泡的形状对减阻、斥水、空蚀、耐污等迹象都具备焦虑不安危害(Davis & Lauga，2009b，Steinberger et al. 2008，Wu et al. 2008). 未来展望汽泡形状随管理体系主要参数的变化，针对亲水性多孔结构外型的制定和提升尤其很是焦虑不安.
对于单独一个气穴的汽泡形核生长发育全过程及其牢固性剖析可以行驶可变覆盖率实体模型(Yount 1979)及其契形缝隙实体模型(Atchley & Prosperetti，1989，Borkent et al. 2009，Chappell & Payne，2007，Harvey et al. 1944)开展科学研究. 由于微纳米技术外型生产加工的广泛运用，具备列阵气穴的亲水性多孔结构外型上的空蚀迹象也造成我们的关心. 相邻生长发育的汽泡会相互影响，当他们的间距低于200 µm 时，会互相结合(Bremond et al. 2006a，Bremond et al. 2006b). 虽然汽泡结合的动力学模型全过程可以用經典的Rayleigh-Plesset 基础理论开展阐释，但相关空蚀产生途径的题型还需深入分析. 比如，列阵微汽泡是怎样结合成宏观经济大汽泡的，这种微汽泡在结合以前是不是会在外型产生溶合等. 为了更好地搞清亲水性多孔结构外型空蚀产生的详尽途径，必需科学研究气穴在成长全过程中不一样情况的热学牢固性及其结合生长发育体制. Xue 等(2015)创建了一个理论框架，科学研究亲水性多孔结构外型的汽泡在低电压下的状态和热学牢固性，推论出五个不一样环节的发展方程式，得出了在原始汽体量和静水压力强2个主要参数室内空间内汽泡形状演变体制的相图(图 12).
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图 12 原始汽体量和静水压力强主要参数室内空间内汽泡形状演变体制相图(Xue et al. 2015)，β= Vinitial=VH， =(pV–pL)=patm，L1，L2，…，L5，为五条相交界线，在其中Vinitial是微孔板内原始气体体积，VH是微孔板的容积，因而β是归一化的原始汽体量，pV是饱和蒸气压，pL 是静水压力强，patm是标准大气压，因而 是归一化的空气压力(即拉申内应力). 出版权归英国物理学委员会出版发行责任有限公司全部 |
试验上可以根据高速摄影的方式观察多孔结构空泡化的新生、发展趋势、结合乃至溃灭的整个过程. 针对水中浸入自然环境，静水压力强的变化对多孔结构汽泡内的气体压强变化具有至关重要的功效，进而对汽泡的胀大、溃灭等空蚀迹象有偏关键的危害. 另一方面，水里消溶的汽体在自然环境气体压强变化的情形下也会蔓延到多孔结构中，促使多孔结构中的气体体积产生变化. 倘若多孔结构内的汽体量历久弥新扩大，液-气页面向水质內部凸起，那麼便会以多孔结构为核化点产生汽泡，做到异质性空蚀的結果. 西班牙屯特大学Lohse 专家教授研究组对于水中多孔结构的汽泡演变开展了一系列的科学研究(Bremond et al. 2006a，Bremond et al. 2005，Bremond et al. 2006b，Enríquez et al. 2014，Lohse & Zhang，2015)，根据对试验水环境增加气体压强单脉冲，完成汽泡的胀大、结合、塌缩的全过程，行驶高速摄影技术性对液-气页面的演变开展完备纪录，如下图 13 所显示，并根据汽泡动力学模型基础理论对试验迹象开展阐释. 在这个基础以上，Enríquez 等(2013)构建了可以与此同时操纵气体压强与水里消溶汽体水平的原点观察服务平台，定量研究了汽体蔓延造成的汽泡胀大全过程.
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| 图 13 行驶高速摄影技术性观查气孔的演变发展趋势全过程(Bremond et al. 2006a). 出版权归英国物理学委员会出版发行责任有限公司全部 |
尽管汽泡的状态变化全过程可以根据试验的方式开展观察，但危害汽泡演变发展趋势的外界要素各种各样，汽泡演变形势纷繁复杂，其动力学模型全过程还需深入分析，进而进一步揭露本质体制，极致基础理论系统软件.
3 二种侵润模式的液-气页面牢固性科学研究
液-气页面的科学研究关键涉及到二种侵润管理体系: 出液管理体系和水中浸入管理体系. 这二种管理体系都存有三类液-气页面牢固性题型. 液-气页面的牢固性遭受各种要素的危害，关键包含自然环境气体压强、汽体蔓延、液态挥发、管理体系震动、液体剪截等功效(Boreyko & Chen，2009，Hyvaluoma & Harting，2008，Lei et al. 2010，Moulinet & Bartolo，2007，Poetes et al. 2010，Sbragaglia et al. 2007). 在实际情况中，常常是多种多样原因一同功效，操纵液-气页面的形状演变，危害其牢固性. 而对于不一样的多孔结构侵润管理体系，危害液-气页面牢固性的主要要素又会有一定的区别. 比如针对出液管理体系，侵润情况转变的关键推动力是出液挥发或是碰撞，而针对水中浸入管理体系，对液-气页面牢固性的危害关键是自然环境气体压强和汽体蔓延. 自Wenzel(1936)、Cassie和Baxter(1944)的先行者工作至今，不光滑构造外型上的液态侵润行为早已导致了专家学者们的普遍关心，在其中许多科学研究工作中聚集在叙述出液管理体系的侵润情况转变全过程. 伴随着超疏水外型在减阻减噪层面运用的扩展，水中浸入管理体系逐渐变成了科学研究的网络热点. 水中浸入管理体系与出液管理体系的关键差异取决于: 将多孔结构外型彻底浸入于水中，多孔结构间的气领悟产生一个封闭式的土层，气体压强会遭受静水压力强的明显危害，与此同时多孔结构内与水质中的气体交换伴随着蔓延和消溶全过程在不断开展，立即影响到了液-气页面的部位与外观设计. 不难看出，确立试验系统软件的本身特点及其遭受的外界的影响，是精准创建实体模型科学研究液-气页面牢固性的基本. 剖析在其中的体制，处理遭遇的题型，对扩张超疏水微纳米技术外型新型功能材料的运用范畴，推动高新科技的提升，促进工业生产技术水平的进步具备焦虑不安的实际意义. 这节各自从出液管理体系和水中浸入管理体系2个视角，偏重于不一样要素对液-气页面牢固性的危害，详细介绍现阶段世界各国有关多孔结构液-气页面牢固性科学研究的关键进度.
3.1 出液管理体系的液-气页面牢固性
出液管理体系是科学研究侵润情况转变的基本. 将出液放到超疏水外型上，液淌下边多孔结构内的汽体在一样平时状况下是与四周环境空气连通的，其液-气页面的牢固性与各种原因相关，关键包含气体压强变化(Kwon et al. 2009，Lafuma & Quéré，2003)、自然环境振荡(Bormashenko et al. 2007c，Bormashenko et al. 2007d)、挥发(Chen et al. 2012，Reyssat et al. 2008，Tsai et al. 2010)、多孔结构几何图形主要参数变化(Bormashenko et al. 2007a，Shahraz et al. 2012)、冲击性功效(Bartolo et al. 2006，Kwon et al. 2011)等. 了解各种各样侵润情况中间互相转变的动态性演变，针对管控和改进根据Cassie-Baxter情况的超疏水脾气尤其很是焦虑不安. 一方面，根据产品结构设计可以发展超疏水外型原材料作用的持续性(Tuteja et al. 2007); 另一方面，在亚稳态或纳米技术Cassie-Baxter情况残余的汽体也为修复Cassie-Baxter情况给予了概率，正如同2.2 节提及的侵润情况修复全过程.
出液挥发是纯天然界中最大多数的迹象. 伴随着挥发全过程的开展，出液容积会逐渐减少，出液外型的均值折射率逐渐扩大，出液内的压力也逐渐扩大，由多孔结构液-气页面的弯折所产生的额外气体压强最后没法承继保持液-气页面的均衡，造成侵润情况转变的产生，如下图 14 所显示. Tsai 等(2010)观察了亲水性多孔结构外型上的出液在加热流程中外观设计的变化，发觉表观表面张力在出液变小的环节中突然变化，注释侵润情况从Cassie-Baxter 到Wenzel 的突然转变，并从动能上探讨了出液规格对侵润情况转变的危害. Luo 等(2010)行驶激光器扫描仪共聚焦显微镜观查了出液在菏叶和纳米技术复合型塑料薄膜二种超疏水外型上Cassie-Baxter情况到Wenzel情况的转变，科学研究了多孔结构内汽体成分随時间的变化，论述了恰好是由于液-气页面的存有，才促使试件外型有较低的滞后性，产生自清理外型. Papadopoulos 等(2013)一样行驶共聚焦显微镜技术性管理体系观察了出液挥发全过程中液-气页面三维形式的动态性演变，拍照到弯液位凹陷侵润多孔结构的侵润情况转变全过程，其凹陷速度与出液挥发速度相关.
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| 图 14 出液挥发引起侵润情况转变全过程:(a)出液挥发全过程的时间序列分析图象，关键包含三相触碰线钉扎发展趋势全过程(CCL)、表面张力匀速运动发展趋势全过程(CCA)及其混和发展趋势全过程(Mixed)(Chen et al. 2012). 出版权归英国物理会全部.(b)液-气页面伴随着出液挥发而深陷多孔结构中，产生侵润情况转变(Papadopoulos et al. 2013). 出版权归英国我国研究院全部.(c)出液挥发流程中，表观表面张力基因突变，注释侵润情况从Cassie-Baxter 到Wenzel 的转变(Tsai et al. 2010). 出版权归英国物理会全部 |
气体压强变化、出液碰撞外型、自然环境干扰等全是日常生活中常常产生的迹象. 气体压强变化会同时危害液-气页面的均衡情况，创建新的均衡; 碰撞全过程中出液具备较大的机械能，可以给予充分的力量促使管理体系越过侵润情况转变的能力能隙; 自然环境振荡的形势也是各种各样，关键体现在促使管理体系产生震动，造成出液击败能垒产生侵润情况转变. 尽管各种各样外界的影响要素的详尽功效方法不一样，但其中在体制都是由于给多孔结构侵润管理体系给予了充沛的动能，促使管理体系可以超越动能能隙，在Cassie-Baxter情况和Wenzel情况中间开展转变，如下图 15 所显示.
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| 图 15 出液管理体系液-气页面牢固性的影响因素:(a)气体压强变化(Lafuma & Quéré 2003). 出版权归纯天然出版发行集团公司全部.(b)出液碰撞(Bartolo et al. 2006). 出版权归法国物理会出版发行有限责任公司全部.(c)管理体系震动引起侵润情况转变全过程(Bormashenko et al. 2007d). 出版权归英国有机化学学好全部.(d)管理体系震动引起侵润情况修复全过程(Boreyko & Chen，2009). 出版权归英国物理会全部 |
为了更好地扩大动能能隙进而发展Cassie-Baxter情况的牢固性，可以根据有效设计方案外型多孔结构结构来完成，比如，提高多孔结构的长细比，搭建多级别多孔结构外型等. 外型超疏水特点一样平时根据二种办法来完成(Feng et al. 2002，Jin et al. 2011，Patankar 2004a):(1)在亲水性外型上搭建微纳米技术多级别构造;(2)在不光滑外型上装饰低外型能成分. 依据这一基本原理，很多的科研工作中取得成功制作出具备各种各样多孔结构种类的超疏水外型，表观表面张力乃至可以贴近180±(Gao & McCarthy，2006c，Larmour et al. 2007，Zhang & Seeger，2011). 另一方面，针对吸水性子的底材原材料，倘若有效设计方案外型多孔结构外貌，依然可以获得超疏水外型(刘建林2007，Feng et al. 2003，Hensel et al. 2013，Hosono et al. 2005，Liu et al. 2007，Liu & Kim，2014，Patankar 2009，Zhu M F et al. 2006). 其关键设计构思便是将多孔结构生产加工成内凹结构(图 16(a))，类似跳虫外型的多孔结构(图 16(b))，进而有益于液-气页面钉扎在多孔结构顶部，保持土层的存有，完成Cassie-Baxter情况. 将原材料外型多孔结构多级别化，在μm级构造上搭建纳米构造，乃至规格更小的次级线圈构造，产生多级别多孔结构外型(Cortese et al. 2008，Jeong et al. 2006，Nosonovsky & Bhushan，2007，Shirtcliffe et al. 2004)，可以减少固态与液态的触碰总面积，提高多孔结构内的汽体成分，发展液-气页面的牢固性，进而大幅度降低原材料表观外型的活化能，发展外型的疏水性，乃至完成疏油外型(Hsieh et al. 2010，Kota et al. 2012b，Pan et al. 2013，Tuteja et al. 2007，Wong et al. 2013，Zhang G Y et al. 2013). 针对一些通过优化结构的性能卓越超疏水多孔结构外型，在出液碰撞以后，还能够保持土层的存有，防止侵润情况转变全过程的产生(Liu et al. 2014，图 17).
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| 图 16 完成超疏水外型的多孔结构方案设计.(a)内凹结构多孔结构的电镜相片(Liu & Kim，2014). 出版权归英国科学合理研究会全部.(b)跳虫外型的多孔结构外貌，可以完成超疏水超疏油特点(Hensel et al. 2013). 出版权归英国有机化学学好全部 |
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| 图 17 性能卓越超疏水多孔结构外型有效抵御侵润情况转变全过程: 在2.7 ms时，出液早已深陷多孔结构中，但由于多孔结构外型的超疏水特性，发展了侵润情况转变的能力能隙，即使在出液快速碰撞外型的情形下，超疏水外型还可以维持Cassie-Baxter情况(Liu et al. 2014). 出版权归纯天然出版发行集团公司全部 |
此外，依据莱顿弗罗斯特(Leidenfrost)效用，将出液放到溫度远超液态熔点的超疏水外型上，液态外型会造成出一层有隔热保温功效的蒸气层，还可以起到阻拦侵润情况转变全过程产生的目地(Dupeux et al. 2011，Lagubeau et al. 2011，Quéré 2013).
3.2 水中浸入管理体系的液-气页面牢固性
针对水中浸入的超疏水多孔结构外型，其液-气页面也会历经侵润情况转变全过程. 将超疏水外型浸入于水中自然环境，汽体可能被水封闭式在多孔结构中，静水压力强的危害尤其很是显著，与此同时气领悟历久弥新地为四周水质中蔓延消溶，造成液-气页面丧失牢固性，产生侵润情况转变全过程.
较为出液管理体系和水中浸入状况，液-气页面所在的自然环境不一样，危害其牢固性的主要要素发生了变化，反映出不一样的侵润情况转变体制. 水中多孔结构液-气页面的牢固性关键遭受静水压力强、多孔结构与四周水质中气体交换(即水中间断時间)等要素的危害(Poetes et al. 2010，Samaha et al. 2012b). 倘若多孔结构外型处在势流中，则液-气页面还将遭受液体流动性剪截功效的危害(Barth et al. 2013). 因而，水中浸入的多孔结构侵润情况遭受各种要素的相互危害，状况更为繁杂.
3.2.1 静水压力强的危害
气体压强对侵润情况转变的关系不管针对出液管理体系依旧水中浸入自然环境全是不能忽视的，很多科学研究注释，气体压强扩大莅临界点的时候会开启液-气页面失衡，产生侵润情况转变(Emami et al. 2011，Extrand 2006，Liu & Lange，2006). 针对水中处在Cassie-Baxter情况的外型，静水压力强功效下多孔结构液-气页面的结构由Young-Laplace 方程式得出
在其中，Δp为液-气页面两边液态与汽体的压力差，θ为液-气表面张力，H为液气弯液位的均值折射率. 在静水压力强和多孔结构内汽体分压的相互影响下，液-气页面在外型支撑力的危害下能产生弯折，造成额外气体压强2θH，产生弯液位. 当液标准气压差与额外气体压强相当时，即Δp=2°H，液-气页面可以保持毫无疑问外观设计而处在牢固情况; 当静水压力强扩大，造成液标准气压差超过额外气体压强时，即Δp>2θH，液-气页面将丧失牢固性，产生侵润情况转变全过程，土层消退，多孔结构外型丧失超疏水特性. Rathgen 等(2010)行驶激光器透射的方式观察了不一样静水压力强下多孔结构液-气页面的结构，间接性观查到了侵润情况转变全过程，并剖析了气体压强对侵润情况转变的危害. Lei 等(2010)选用电子散射透射法观查了具备光栅尺构造的超疏水PDMS外型在静水压力下液-气页面的透射斑图，试验发觉当充压到5 kPa而后卸载掉时，透射斑图可以修复原状(图 18(a))，表明维持了 Cassie-Baxter情况，而当气体压强加进10 kPa时，透射斑图完全消退，卸载掉后斑图也不可以修复，表明Cassie-Baxter情况彻底转变为了更好地Wenzel情况. Samaha 等(2012b)行驶光的反射法观察了不一样气体压强对超疏水外型水中使用寿命的危害，并对移动长短和减阻率开展精确测量，实际效果注释气体压强越大超疏水外型使用寿命越少，亲水性和移动特性越非常容易消退(图 18(b)). Forsberg 等(2011)一样选用电子光学反射面的办法科学研究了在静水压力强功效下，水中超疏水外型的侵润情况转变全过程，基础理论未来展望了临界值失衡气体压强，与试验实际效果在发展趋势上合乎，但定量分析上仍存有明显的偏差(图 18(c)). Xue 等(2012，2015)从热学视角考虑，创建了理论框架，各自对充压状况和缓解压力条件下多孔结构侵润模式的各平衡态开展剖析，获得了液-气页面在侵润情况转变全过程及其空蚀全过程中的多种多样形状变化. 现阶段对于水中多孔结构在静水压力强功效下产生侵润情况转变全过程的分析还关键集中化在间接性的试验观察及其判定的说法叙述上，侵润情况转变体制也有待深层次的掌握和科学研究.
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| 图 18 静水压力强对液-气页面牢固性的危害:(a)水中标准多孔结构外型液-气页面透射斑图随压力的变化(Lei et al. 2010). 出版权归英国有机化学学好全部.(b)超疏水外型水中使用寿命伴随着静水压力的增加而减少(Samaha et al. 2012b)，在其中点为测试数据，线为指数值线性拟合实际效果. 出版权归英国物理学委员会出版发行责任有限公司全部.(c)临界值失衡气体压强随液-固页面总面积占比成绩的变化(Forsberg et al. 2011)，在其中点为测试数据，三条线为三种实体模型的基础理论未来展望，分别是: 虚线为考虑到汽体缩小的基础理论实际效果，几何图形为不考虑到汽体缩小的基础理论实际效果，斜线为根据力均衡所取得的基础理论实际效果. 出版权归英国皇室有机化学学好全部 |
3.2.2 汽体蔓延的危害
水中多孔结构外型的侵润情况不但遭受静水压力强的危害，汽体蔓延全过程也巨大的危害了液-气页面的动态性演变. 由于超疏水外型浸入于水中，气领悟被排气阀在多孔结构內部. 一方面，倘若水里消溶的汽体分压与多孔结构内的汽体分压存有分压梯度方向，那麼汽体便会在多孔结构和水里开展互换(Enríquez et al. 2013，Enríquez et al. 2014，Flynn & Bush，2008，Rahn & Paganelli，1968). 另一方面，在统一溫度标准下，不一样的静水压力会使水质中的汽体消溶度不一样(张朝能1999，Samaha et al. 2012b)，实际水质便很有可能处在不饱和脂肪或是饱和的情况，这时多孔结构和水里的气体交换便会产生，水领悟趋于饱和状态的均衡情况. 从以上这两个视角都能够了解气体交换全过程，其物理学实质是类同的: 只需管理体系处在不平衡情况，汽体蔓延全过程便会产生，危害系统的侵润情况. 不难看出，气体交换对液-气页面的牢固性具备巨大危害，汽体蔓延消溶是造成水中多孔结构外型侵润情况转变的主要因素. 汽体蔓延全过程由Fick第毫无疑问律得出
在其中，J为蔓延通量，即汽体在某单位时间内根据某企业总面积的摩尔质量，DG为汽体分子结构在水中的扩散系数，cG为水里消溶汽体的浓度值. 而某一溫度下，做到均衡情况时多孔结构内的汽体分压与水里汽体消溶度的关联由Henry基本定律得出
在其中，pG为多孔结构内的汽体分压，KG为Henry 参量. 依据这种最主要的物理学关联，就可以揭露汽体蔓延危害侵润情况转变全过程的内部体制，了解水中多孔结构液-气页面随時间产生失衡的迹象. Bobji 等(2009)行驶液-气页面电子光学全反射的方式观察到水中不一样多孔结构亲水性外型的土层随時间逐渐消退，消溶到四周水质中，与此同时发觉，汽体蔓延时域和频域与多孔结构外貌和静水压力强相关. Poetes 等(2010)与此同时行驶了光的反射法和共聚焦显微镜技术性科学研究了超疏水外型在水中的液-气页面牢固性的题型，观查了具备不规律多孔结构外型在汽体蔓延作用下的侵润情况转变全过程，非原点拍照到液-气页面的凹陷全过程，科学研究实际效果注释，伴随着水中浸入時间的提升及其水中深层的提高，液-气页面的牢固性随着减少(图 19(a)和图 19(b)). Emami 等(2013)根据持续物质实体模型，考虑到汽体蔓延的危害，初次深入分析了平行面管沟构造的侵润情况转变全过程(图 19(c)).
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| 图 19 汽体蔓延对液{ 气页面牢固性的危害:(a)土层的相对性返光抗压强度伴随着水中浸入時间的提高而减少，注释土层薄厚在减少，在其中3 种浸入深层各自为0.5m(▼)，1.1m(▲)，1.3m(●)，τhs和τcap 是侵润情况转变全过程中2个不一样环节的特点時间，各自为匀称土层失衡环节和独立汽泡失衡环节.(b)试品浸入深层越重，使用寿命越少，在其中点为测试数据，线为指数值线性拟合实际效果(Poetes et al. 2010). 出版权归英国物理会全部.(c)汽体从多孔结构内向型水里蔓延，造成液-气页面形状变化，并引起亚稳态的产生(Emami et al. 2013). 出版权归英国物理学委员会出版发行责任有限公司全部.(d)有关亚稳态使用寿命的平均误差律(Lv et al. 2014)，在其中点为测试数据，线为基础理论未来展望实际效果. 出版权归英国物理会全部 |
在实际的水中自然环境，多孔结构液-气页面的牢固性常常与此同时遭受静水压力强和汽体蔓延的双向危害(Poetes et al. 2010，Samaha et al. 2011a，Samaha et al. 2012b). 汽体蔓延随着静水压力强的变化而变化，围绕侵润情况转变的整个过程. 增加的静水压力强越大，多孔结构内汽体被挤压得越焦虑不安，汽体从多孔结构到水里的传播全过程越快，土层消退得越来越快，水中多孔结构外型的使用寿命也就越少. Lü 等(2014)行驶共聚焦显微镜三维成像技术性原点观察了静水压力强与汽体蔓延一同的作用下的侵润情况转变全过程，并提到了一个有关亚稳态使用寿命的平均误差律，获得了侵润情况转变的時间特点限度(图 19(d))，为未来展望具备多孔结构的固态外型侵润情况在水中自然环境的运行使用寿命给予了靠谱方式. 从另一个视角，可以根据减少静水压力强，更改汽体蔓延方位，促使消溶在水中的汽体进行析出，向多孔结构中蔓延，进而完成侵润情况从Wenzel情况到Cassie-Baxter情况转变的侵润情况修复全过程. 倘若多孔结构内的汽体量历久弥新扩大，液-气页面向水质內部凸起，那麼便会以多孔结构为核化点产生汽泡，邻近汽泡会产生胀大结合，从而在多孔结构外型产生宏观经济可观察的土层. 这针对拓宽水中超疏水外型的使用期限，在流动性减阻等领域的运用具备焦虑不安实际意义. 静水压力强与汽体蔓延一同危害的液-气页面准静态数据演变是一个错综复杂的结构力学题型，其中在原理都还没彻底正确认识，必需用很多的试验观察及其基础理论剖析来开展较细的科学研究.
3.2.3 液体流动性的危害
液-气页面的形状演变除开遭受静水压力强及其汽体蔓延的危害，还将遭受液体流动性剪截功效的危害. 一方面，伴随着流动速度的提高，热对流效用将提高(Barth et al. 2013，Samaha et al. 2012a)(图 20(a))，汽体从多孔结构中蔓延消溶到水里的速率加速，造成侵润情况转变全过程加速，与此同时静水压力强的变化及其液-气页面外观设计也会对汽体蔓延全过程造成危害(Haase et al. 2013，Samaha et al. 2011b)，最后在多种多样要素的效果下，液-气页面凹陷失衡，土层逐渐消退，多孔结构外型的亲水性和移动的多功能性减少. 另一方面，测算效仿实际效果注释，倘若液-气页面突显产生汽泡，那麼在液体粘性剪应力的功效下能产生形变(Hyvaluoma & Harting，2008，Hyvaluoma et al. 2011)(图 20(b))，乃至三相触碰线从多孔结构顶部脱钉扎，邻近汽泡结合，产生连通的土层，这将巨大的加强多孔结构外型的移动特性(Gao & Feng，2009). 现阶段有关势流中液-气页面的牢固性及其液-气页面形状热对流场特点危害的分析还关键借助于基础理论解析和测算效仿，欠缺试验上的原点立即观察，其中在物理学体制也有待进一步科学研究. 深层次的剖析和科学研究势流中液-气页面的牢固性题型针对超疏水外型水中运用具备焦虑不安的现实意义.
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| 图 20 液体流动性对液-气页面牢固性的危害:(a)表现汽体蔓延速度的舍伍德数(Sh)伴随着流阻(Re)的提高而提高，表明液体流动性加快汽体蔓延，在其中点为测试数据，虚线和斜线为逼迫热对流、随意热对流和混和热对流环节内对测试数据最佳的线性拟合实际效果(Samaha et al. 2012a). 出版权归英国有机化学学好全部.(b)多孔结构汽泡在液体剪截功能下产生形变的测算效仿实际效果(Hyvaluoma & Harting，2008). 出版权归英国物理会全部 |
4 液-气页面在流体动力学移动界限层面的运用
针对出液管理体系，超疏水外型可普遍使用于外型自清理(Koch et al. 2009b)、耐污(Shiu & Chen，2007)、耐腐蚀( Zhu Y et al. 2006)、水和油断离(Kwon et al. 2012)等行业. 而将超疏水多孔结构外型处在动态性势流中，大占比的液-气页面会促使外型具备丰厚的移动特性(Karatay et al. 2013，Lee et al. 2008，Lee & Kim，2009)，在流动性减阻(Carlborg & van der Wijngaart 2011，Cottin-Bizonne et al. 2003，Davis & Lauga，2009a，Li et al. 2014，Truesdell et al. 2006)、推动页面输运(Huang et al. 2008a)、抑制生物入侵(Genzer & Efimenko 2006，Scardino et al. 2009)等层面拥有出色的运用. 这节对超疏水液-气页面在流体动力学移动界限层面的运用开展详细介绍.
4.1 超疏水外型的低滞后性
表现固态外型亲疏有别水脾气除开对表面张力的调查，还必需对外型的滞后性开展评定. 前行表面张力与倒退表面张力之差为表面张力落后，用于考量外型的滞后特性( Extrand & Kumagai，1997，Gao & McCarthy，2006a，Li & Amirfazli，2005). 滞后性越低，水珠黏附外型的实力越差，外型疏水性能就就越好; 相反，外型吸水性能就越好(康强2010，Miwa et al. 2000，Sakai et al. 2006，Zhu et al. 2014). 菏叶的自清理效用便是行驶外型低滞后特性，根据水珠在菏叶外型上的翻转来带去外型残渣，做到清理目地(Barthlott & Neinhuis，1997). 危害原材料外型滞后特性的要素关键有二点:(1)原材料的外形能;(2)固-液-气三相触碰线的牢固性. 一方面，原材料物理学脾气及其液-气、液-固、气-固社会各界面实际总面积占占地面积的占比都是会对资料的外形能造成危害(Pan et al. 2013，Tian et al. 2012，Wong et al. 2011，Yamamoto & Ogata，2008). 一样平时而言，Cassie-Baxter情况具备的液-气页面大幅度降低了原材料表观外型的活化能，加强了液态与固态表面的抵触功效，液态在外观设计上的主题活动便会反映出较低的滞后性. 另一方面，不一样的多孔结构外貌会促使固-液-气三相触碰线造成不一样水平的歪曲，危害三相线的牢固性，从而危害液态在外观设计上的牢固性，造成液态非常容易遭受振荡而产生主题活动(Chen et al. 1999，Gao & McCarthy，2006b，Oner & McCarthy，2000). 与此同时，三相线也是液-气页面的关键界限，而液-气页面自身就存有牢固性题型，遭受振荡会产生失衡(Bormashenko et al. 2007d)，进而危害三相线的牢固性，从而危害原材料外型的滞后性. 此外，外型多孔结构的多级别化可以减少液-固触碰总面积，扩大液-气页面占比，进一步减少原材料表观外型的活化能，与此同时次级线圈多孔结构也提高了振荡要素，使三相线自始至终处在不牢固情况，便于产生主题活动，反映为较低的滞后性(Gao & McCarthy，2006b，Kwon et al. 2009). 不难看出，液-气页面针对减少液态在固态外型主题活动的滞后特性具备焦虑不安功效，可以根据扩大液-气页面占比，提升多孔结构外貌，使三相触碰线不牢固，进而减少原材料外型的滞后性.
4.2 超移动外型新型功能材料
界限移动就是指固态外型上的液体分子结构与固态外型中间存有相对性法向主题活动速率的情况(吴承伟等2008，Neto et al. 2005，Rothstein 2010). 在經典流体动力学中，有关液体在固态外型流动性时初始条件的题型，最开始是Bernoulli 在1738 年明确提出的无移动初始条件假定(Bernoulli 1738)(图 21(a)). Du Buat和Coulomb根据试验对无移动初始条件开展了证实，但与此同时也是有一些专家学者抵制界限无移动的思想观点. 1815 年，Girard 明确提出黏滞层初始条件(图 21(b))，即觉得液-固页面处存有一固定不动的液态层析(Girard 1815). 接着，Navier于1823 年明确提出了线形移动初始条件假定(图 21(c))，觉得移动效率与部分剪截率正相关(Navier 1823)，即
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| 图 21 流体动力学移动界限实体模型(Neto et al. 2005):(a)无移动界限;(b)黏滞层界限;(c)线形移动界限. 出版权归法国物理会出版发行有限责任公司全部 |
在其中，b为移动长短，是依照线形变化最后移动速率为零时的伪造固态外型与实际流固页面中间的间距，us为流固页面上昂贵的移动速率，∂ux=∂z为液体沿平行面固态外型方位的效率在页面法往上的梯度方向，即剪截率. 移动长短是评价材料外型移动特性的焦虑不安参数. 一样平时觉得，移动长短越大，原材料外型的移动特性越好，液态越非常容易在固态外型滚动，造成移动界限.
超移动外型就是指能在液-固页面完成亚mm或是mm数量级移动长短的固态外型原材料. 一样平时固态表面的液态移动长短在分子结构随意程数量级，传统式低外型能原材料的液态移动长短较大也只有做到数十纳米技术(Vinogradova & Belyaev，2011). 因而，要想完成超移动外型，务必提升传统式的原材料，设计方案新式构造新型功能材料. 科学研究注释，原材料外型能的高低危害液态在边界层的移动脾气(Choi et al. 2003，Huang et al. 2008b，Voronov et al. 2006). 固态外型能越低，其与液态中间的分子结构诱惑力就越小，粘性液态在低外型能固态表面的流动性便会反映出移动的脾气(Voronov et al. 2006). 超疏水外型具备较大的液-气页面占比，促使均值实际意义上全部外型的外形能很低，具备低滞后特点; 与此同时，液-气页面又可以觉得是液体流动性的剪截自由面，移动长短尤其很是大，从团队上发展了固态表面的移动特性(Vinogradova & Belyaev，2011，Vinogradova & Dubov，2012)(图 22(a)). 因而，现阶段世界各国通常是行驶外型超疏水原材料，来完成超移动界限(Choi et al. 2006，Feuillebois et al. 2009，Muralidhar et al. 2011，Ybert et al. 2007). 根据设计方案与提升外型的微纳米技术不光滑构造，完成多级别多孔结构，与此同时融合原材料自身的疏水性子，可以获得具备极低外型能的超移动外型(Lee & Kim，2011a). 目前试验注释，这种原材料的液态移动长短可以做到数十μm、乃至亚mm数量级，在千级和渗流等不一样流动性情况都能够完成明显的液态流动性减阻結果(王新亮等2010，Aljallis et al. 2013，Balasubramanian et al. 2004，Daniello et al. 2009，Davies et al. 2006，Gogte et al. 2005，Henoch et al. 2006，Lee et al. 2008，Martell et al. 2009，Martell et al. 2010，Maynes et al. 2007，Ou et al. 2004，Ou & Rothstein，2005，Woolford et al. 2009，Zhao et al. 2007)(图 22(b)).
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| 图 22 超疏水外型的移动特点:(a)超疏水多孔结构外型完成超移动功能原理平面图(Vino-gradova & Belyaev，2011). 出版权归法国物理会出版发行有限责任公司全部.(b)超疏水多孔结构外型的减阻特性(Brennan et al. 2015): 对于超疏水多孔结构外型及光洁外型二种试品，开展水下流场阻力系数精确测量，获得三种负荷下的实际效果，各自为处在Cassie-Baxter情况的超疏水多孔结构外型的阻力系数(◇)，处在Wenzel情况的超疏水多孔结构外型的阻力系数(□)及其用以比照的光洁外型阻力系数(○)，试验获得超疏水多孔结构外型的减阻率较大可达32%. 出版权归纯天然出版发行集团公司全部 |
超移动外型新型功能材料比传统式亲水性原材料具备更为优异的特性，它不但具备超疏水原材料所反映出的静态数据疏水性能(与出液触碰的静态数据相互影响)及其低滞后特性，并且可以在处在水中动态性势流之中时，反映出与水中间超移动特性. 这种精湛的特性都需要得益于牢固存有的大占比液-气页面. 如下图 23(a)所显示，行驶共聚焦显微镜三维成像技术性可以留意到势流中牢固存有的液-气页面，并且根据μ-PIV 技术性的定量分析观察可以发觉，移动长短伴随着液-气页面占比的增加而扩大(Tsai et al. 2009b). 根据根据发展液-气页面占比来发展移动长短的观念，Lee 等(2009)制取了具备二级多孔结构的超疏水外型(图 23(b))，并行驶转动流变仪精确测量了不一样构造规格的移动长短，获得较大的移动长短为400 µm(图 23(c))，为现阶段试验报导的更大的移动长短值. 这类可以更改水中液 -固页面初始条件的特点，针对流体动力学在工程项目范围的运用具备焦虑不安实际意义. Muralidhar 等(2011)将移动长短大概为100 µm 的亲水性多孔结构PDMS 塑料薄膜包囊在实芯圆柱体的外型，在水中开展了圆柱体绕流流动性主要表现试验. 试验实际效果发觉，在高流阻下，移动外型延迟了尾流区涡街流量计的造成，促使流回区延长. 表明界限移动的确对圆柱体绕流尾流区的涡动力学模型特性发生非常大危害，移动初始条件对处理流体动力学题型具备现实意义.
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| 图 23 液-气页面对超疏水外型移动特性的危害:(a)势流中牢固存有的液-气页面的共聚焦显微照片(Tsai et al. 2009b). 出版权归英国物理学委员会出版发行责任有限公司全部.(b)可以完成大占比液-气页面的多级别多孔结构外型，行驶该外型，完成了400 μm的移动长短.(c)移动长短随超疏水外型多孔结构规格的变化关联，液-气页面占比越大，移动长短越大(Lee & Kim，2009). 出版权归英国有机化学学好全部 |
科学研究注释，液-气页面的形状，比如汽泡的突显水平等原因也对多孔结构外型的移动特性具备焦虑不安危害. 移动长短并不和汽泡突显水平正相关，反而是伴随着汽泡形状的不一样或扩大或减少，当汽泡胀大到毫无疑问水平时，相当于提高了外型的表面粗糙度，进而降微贱构造外型的等效电路移动长短(Crowdy 2010，Davis & Lauga，2009b，Karatay et al. 2013，Steinberger et al. 2007，Steinberger et al. 2008)，如下图 24 所显示. 在超疏水外型由于莱顿弗罗斯特(Leidenfrost)效用而发生的牢固蒸气层，也被确认可以造成较高的减阻結果(Vakarelski et al. 2011，Vakarelski et al. 2012).
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| 图 24 多孔结构试品外型移动长短与汽泡形状的变化关联(表面张力为恰逢表露主要表现液-气页面向液态內部突显，表面张力为负数表露主要表现液-气页面向多孔结构內部凹痕)，当汽泡胀大到毫无疑问水平时，等效电路移动长短减少:(a)测算实际效果(Steinberger et al. 2007)，在其中红十字点为测算实际效果，蓝斜线为液态彻底侵润多孔结构状况下的测算实际效果，淡黄色矩形框地区为外型力仪的试验精确测量实际效果. 出版权归纯天然出版发行集团公司全部.(b)PIV 技术性试验精确测量实际效果(Karatay et al. 2013)，在其中深蓝色小圆点和深蓝色虚线各自为多孔结构试品剪截自由面占比为0.54时的试验实际效果和测算实际效果，鲜红色方点和鲜红色斜线各自为多孔结构试品剪截自由面占比为0.38 时的试验实际效果和测算实际效果，试验实际效果与测算实际效果合乎不错. 出版权归英国我国研究院全部 |
超移动外型新型功能材料所具备的大占比液-气页面的特点，为处理水中出航器、输油管线及其微液体元器件等方面的减阻题型，更改势流特点，完成水中主题活动物件的牢固性、安全系数等领域的要求，给予了一条有效有效的技术方案.
5 汇总及展望
多孔结构液-气页面牢固性研究牵涉到物理学、有机化学、结构力学、原材料等两门课程，必需充分考虑管理体系的本质特性及其环境因素的功效. 其反映形势各种各样，关键包含侵润情况转变全过程、侵润情况修复全过程、及其汽泡形状演变; 遭受各种要素的危害，关键包含液态挥发、震动振荡、冲击性碰撞、气体压强变化、气体交换、流动性剪截等. 现阶段对于出液管理体系和水中浸入管理体系早已进行了大批量的工作中，根据基础理论剖析，测算效仿，试验观察等方式，科学研究了各种各样侵润情况以及中间的互相转变，研究了多孔结构液-气页面的形状演变，剖析了多级别多孔结构的焦虑不安功效，毫无疑问水平上揭露了液-气页面的失衡体制，并专注于探索加强液-气页面牢固性的方式，为设计方案提升超疏水外型的多孔结构外貌给予测试数据和基础理论支撑点. 该行业在如下所示好多个层面还必需开展深入分析:
(1)纳米技术限度下液-气页面的牢固性. 伴随着作用元件的微型化，纳米技术构造原材料所体现的物理学物理性能遭受很多的关心. 微结构液体集成ic中一样存有减阻提质增效等题型，涉及到很多的流固耦合迹象. 纳米技术尺寸下由于更强的规格效用，液-气页面的牢固性很有可能有不一样的反映方法. 液-气页面的进化体制，侵润情况转变全过程及其纳米技术汽泡的演变发展趋势都值得深入分析，对纳米复合材料的制定与制取具备焦虑不安实际意义.
(2)侵润情况修复全过程的内部体制科学研究. 大占比牢固存有的液-气页面是超疏水多孔结构外型具备精湛特性的主要因素. 但在多种多样要素的直接影响下，从Cassie-Baxter情况到Wenzel情况的变动全过程经常难以避免. 怎样促使开始被液态侵润的多孔结构外型再次修复土层是一个尤其很是焦虑不安且有实际意义的课题研究. 现阶段针对侵润情况修复全过程本质机制的了解还不够清晰，侵润情况修复的必须标准及其临界值标准还需根据试验观察、基础理论模型、测算效仿等方式深入分析，与此同时进一步开发设计环保节能有效的侵润情况修复方式.
(3)不一样影响因素下汽泡形状演变发展趋势的体制科学研究. 多孔结构汽泡的形状演变遭受自然环境气体压强、溫度、饱和溶液中汽体的消溶度、化学变化、催化反应等各种要素的危害. 不一样外部要素的作用下，汽泡的形状演变所遵循的内部体制各不类同. 比如，现阶段大部分工作中关键对于自然环境气体压强迅速变化所造成的多孔结构汽泡灵巧胀大、溃灭，产生空蚀的迹象，在其中关键体制包含理想气体基本定律、空蚀改变等; 而实际上水里消溶的汽体在自然环境气体压强变化的情形下也会蔓延到多孔结构中，促使多孔结构中的气体体积产生变化，从而危害汽泡形状. 以汽泡形势存有的液-气页面的演变发展趋势全过程还必需用很多的试验观察及其基础理论剖析来开展较细的科学研究.
(4)液体流动性剪截功效下液-气页面的牢固性. 现阶段有关势流中液-气页面的牢固性及其液-气页面形状热对流场特点危害的分析还关键借助于基础理论解析和测算效仿，还必需开展很多管理体系的试验观察，进一步揭露流动性剪截功效对侵润情况及其液-气页面牢固性的危害，探寻高流动速度负荷下到多孔结构外型完成连通土层的标准，深入分析液-气页面形状演变与液体流动性的动态性藕合全过程.
总而言之，科学研究超疏水多孔结构液-气页面的演变，研究怎样最大限度的发展Cassie-Baxter情况液-气页面的牢固性是一个具备实际运用使用价值的课题研究，仍有很多亟需深入分析的题型. 揭露液-气页面的进化体制，详细分析其牢固性，针对正确引导多孔结构新型功能材料的设计制取，行驶超疏水外型完成流体动力学移动初始条件，扩宽多孔结构外型的应用范围具备焦虑不安实际意义.
感谢 我国卓异青年人科学基金(11225208)和国家基金委自主创新人群(11521202)支助新项目.
论文参考文献
| 康强. 2010. 生物体外型湿黏附的基础理论和试验科学研究.[研究生论文]. 北京市:北京清华大学(Kang Q. 2010. Theoret-ical and experimental studies of biological wet adhesion.[Master Thesis]. Beijing:Tsinghua University). |
| 刘建林. 2007. 固态外型侵润和孔状黏附的结构力学科学研究.[硕士论文]. 北京市:北京清华大学(Liu J L. 2007.Mechanical study on wetting and capillary adhesion on solid surfaces.[PhD Dissertation]. Beijing:Tsinghua University). |
| 王新亮, 狄勤丰, 张任良, 顾春元. 2010. 超疏水外型移动基础理论以及减阻运用研究成果. 结构力学进度, 40:241-249(Wang X L, Di Q F, Zhang R L, Gu C Y. 2010. Progress in theories of super-hydrophobic surface slip effect and its application to drag reduction technology. Advances in Mechanics, 40:241-249). |
| 吴承伟, 马国民党, 周建. 2008. 液体流动性的界限移动题型研究成果. 结构力学进度, 38:265-282(Wu C W, Ma G J, Zhou P. 2008. A review of the study on the boundary slip problems of fluid flow. Advances in Mechanics, 38:265-282). |
| 吴承伟, 刘明, 孔祥清. 2010. 生物体与仿生技术原材料外型微结构结构力学行为. 结构力学进度, 40:542-562(Wu C W, Zhang W, Kong X Q. 2010. The surface micro/nanomechanical behaviors of bio-and bionic-materials.Advances in Mechanics, 40:542-562). |
| 于海江, 罗正鸿. 2009. 超疏水新型功能材料的基础理论与应用研究. 新型功能材料, 增刊:916-920(Yu H J, Luo Z H. 2009 Study on the theory and application of superhydrophobic functional materials. Journal of Functional Materials, supplement:916-920). |
| 张朝能. 1999. 水质中饱和状态消溶氧的求算方式研究. 环境科学研究, 12:54-55(Zhang C N. 2010. Study on calculation method of saturation values of dissolved oxygen in waters. Research of Environmental Sciences, 12:54-55). |
| Adera S, Raj R, Enright R, Wang E N. 2013. Non-wetting droplets on hot superhydrophilic surfaces. Nature Communications, 4:2518. |
| Aljallis E, Sarshar M A, Datla R, Sikka V, Jones A, Choi C H. 2013. Experimental study of skin friction drag reduction on superhydrophobic flat plates in high Reynolds number boundary layer flow. Physics of Fluids, 25:025103. |
| Atchley A A, Prosperetti A. 1989. The crevice model of bubble nucleation. Journal of the Acoustical Society of America, 86:1065-1084. |
| Aytug T, Simpson J T, Lupini A R, Trejo R M, Jellison G E, Ivanov I N, Pennycook S J, Hillesheim D A, Winter K O, Christen D K, Hunter S R, Haynes J A. 2013. Optically transparent, mechanically durable, nanostructured superhydrophobic surfaces enabled by spinodally phase-separated glass thin films.Nanotechnology, 24:315602. |
| Bahadur V, Garimella S V. 2008. Electrowetting-based control of droplet transition and morphology on artificially microstructured surfaces. Langmuir, 24:8338-8345. |
| Balasubramanian A K, Miller A C, Rediniotis O K. 2004. Microstructured hydrophobic skin for hydrody-namic drag reduction.Aiaa Journal, 42:411-414. |
| Barth C A, Samaha M A, Tafreshi H V, Gad-el-Hak M. 2013. Convective mass transfer from submerged superhydrophobic surfaces. International Journal of Flow Control, 5:79. |
| Barthlott W, Neinhuis C. 1997. Purity of the sacred lotus, or escape from contamination in biological surfaces. Planta, 202:1-8. |
| Bartolo D, Bouamrirene F, Verneuil E, Buguin A, Silberzan P, Moulinet S. 2006. Bouncing or sticky droplets:Impalement transitions on superhydrophobic micropatterned surfaces. Europhysics Letters, 74:299-305. |
| Bernoulli D. 1738. Specimen theoriae novae de mensura sortis. Commentarii Academiae Scientiarum Imperialis Petropolitanae, 5:175-192. |
| Bhushan B, Jung Y C, Koch K. 2009. Micro-, nano-and hierarchical structures for superhydrophobicity, self-cleaning and low adhesion. Philosophical Transactions of the Royal Society A-Mathematical Physical and Engineering Sciences, 367:1631-1672. |
| Blow M L, Yeomans J M. 2010. Superhydrophobicity on hairy surfaces. Langmuir, 26:16071-16083. |
| Bobji M S, Kumar S V, Asthana A, Govardhan R N. 2009. Underwater sustainability of the \”Cassie\” state of wetting. Langmuir, 25:12120-12126. |
| Boreyko J B, Baker C H, Poley C R, Chen C H. 2011. Wetting and dewetting transitions on hierarchical superhydrophobic surfaces. Langmuir, 27:7502-7509. |
| Boreyko J B, Chen C H. 2009. Restoring superhydrophobicity of lotus leaves with vibration-induced dewet-ting. Physical Review Letters, 103:174502. |
| Boreyko J B, Collier C P. 2013. Dewetting transitions on superhydrophobic surfaces:When are Wenzel drops reversible? Journal of Physical Chemistry C, 117:18084-18090. |
| Borkent B M, Gekle S, Prosperetti A, Lohse D. 2009. Nucleation threshold and deactivation mechanisms of nanoscopic cavitation nuclei. Physics of Fluids, 21:102003. |
| Bormashenko E. 2015. Progress in understanding wetting transitions on rough surfaces. Advances in Colloid and Interface Science, 222:92-103. |
| Bormashenko E, Bormashenko Y, Stein T, Whyman G, Pogreb R. 2007a. Environmental scanning electron microscopy study of the fine structure of the triple line and Cassie-Wenzel wetting transition for sessile drops deposited on rough polymer substrates. Langmuir, 23:4378-4382. |
| Bormashenko E, Musin A, Whyman G, Zinigrad M. 2012. Wetting transitions and depinning of the triple line. Langmuir, 28:3460-3464. |
| Bormashenko E, Pogreb R, Whyman G, Bormashenko Y, Erlich M. 2007b. Vibration-induced Cassie-Wenzel wetting transition on rough surfaces. Applied Physics Letters, 90:201917. |
| Bormashenko E, Pogreb R, Whyman G, Erlich M. 2007c. Cassie-Wenzel wetting transition in vibrating drops deposited on rough surfaces:Is the dynamic Cassie-Wenzel wetting transition a 2D or 1D affair? Langmuir, 23:6501-6503. |
| Bormashenko E, Pogreb R, Whyman G, Erlich M. 2007d. Resonance Cassie-Wenzel wetting transition for horizontally vibrated drops deposited on a rough surface. Langmuir, 23:12217-12221. |
| Bottiglione F, Carbone G. 2013. Role of statistical properties of randomly rough surfaces in controlling superhydrophobicity.Langmuir, 29:599-609. |
| Bremond N, Arora M, Dammer S M, Lohse D. 2006a. Interaction of cavitation bubbles on a wall. Physics of Fluids, 18:121505. |
| Bremond N, Arora M, Ohl C D, Lohse D. 2005. Cavitating bubbles on patterned surfaces. Physics of Fluids, 17:091111. |
| Bremond N, Arora M, Ohl C D, Lohse D. 2006b. Controlled multibubble surface cavitation. Physical Review Letters, 96:224501. |
| Brennan J C, Geraldi N R, Morris R H, Fairhurst D J, McHale G, Newton M I. 2015. Flexible conformable hydrophobized surfaces for turbulent flow drag reduction. Scientific Reports, 5:10267. |
| Cannon A H, King W P. 2010. Visualizing contact line phenomena on microstructured superhydrophobic surfaces. Journal of Vacuum Science & Technology B, 28:L21-L24. |
| Carlborg C F, van der Wijngaart W. 2011. Sustained superhydrophobic friction reduction at high liquid pressures and large flows. Langmuir, 27:487-493. |
| Cassie A B D, Baxter S. 1944. Wettability of porous surfaces. Transactions of the Faraday Society, 40:0546-0550. |
| Chappell M A, Payne S J. 2007. The effect of cavity geometry on the nucleation of bubbles from cavities.Journal of the Acoustical Society of America, 121:853-862. |
| Checco A, Ocko B M, Rahman A, Black C T, Tasinkevych M, Giacomello A, Dietrich S. 2014. Collapse and reversibility of the superhydrophobic state on nanotextured surfaces. Physical Review Letters, 112:216101. |
| Chen W, Fadeev A Y, Hsieh M C, Oner D, Youngblood J, McCarthy T J. 1999. Ultrahydrophobic and ultralyophobic surfaces:Some comments and examples. Langmuir, 15:3395-3399. |
| Chen X M, Ma R Y, Li J T, Hao C L, Guo W, Luk B L, Li S C, Yao S H, Wang Z K. 2012. Evaporation of droplets on superhydrophobic surfaces:Surface roughness and small droplet size effects. Physical Review Letters, 109:116101. |
| Choi C H, Ulmanella U, Kim J, Ho C M, Kim C J. 2006. Effective slip and friction reduction in nanograted superhydrophobic microchannels. Physics of Fluids, 18:087105. |
| Choi C H, Westin K J A, Breuer K S. 2003. Apparent slip flows in hydrophilic and hydrophobic microchan-nels. Physics of Fluids, 15:2897-2902. |
| Cortese B, D\’Amone S, Manca M, Viola I, Cingolani R, Gigli G. 2008. Superhydrophobicity due to the hierarchical scale roughness of PDMS surfaces. Langmuir, 24:2712-2718. |
| Cottin-Bizonne C, Barrat J L, Bocquet L, Charlaix E. 2003. Low-friction flows of liquid at nanopatterned interfaces. Nature Materials, 2:237-240. |
| Crowdy D. 2010. Slip length for longitudinal shear flow over a dilute periodic mattress of protruding bubbles.Physics of Fluids, 22:121703. |
| Daniello R J,Waterhouse N E, Rothstein J P. 2009. Drag reduction in turbulent flows over superhydrophobic surfaces. Physics of Fluids, 21:085103. |
| David R, Neumann A W. 2013. Energy barriers between the Cassie and Wenzel states on random, super-hydrophobic surfaces. Colloids and Surfaces A-Physicochemical and Engineering Aspects, 425:51-58. |
| Davies J, Maynes D, Webb B W, Woolford B. 2006. Laminar flow in a microchannel with superhydrophobic walls exhibiting transverse ribs. Physics of Fluids, 18:087110. |
| Davis A M J, Lauga E. 2009a. The friction of a mesh-like super-hydrophobic surface. Physics of Fluids, 21:113101. |
| Davis A M J, Lauga E. 2009b. Geometric transition in friction for flow over a bubble mattress. Physics of Fluids, 21:011701. |
| de Gennes P G. 1985. Wetting:Statics and dynamics. Reviews of Modern Physics, 57:827-863. |
| Deng X, Schellenberger F, Papadopoulos P, Vollmer D, Butt H J. 2013. Liquid drops impacting superam-phiphobic coatings.Langmuir, 29:7847-7856. |
| Dupeux G, Le Merrer M, Clanet C, Quéré D. 2011. Trapping leidenfrost drops with crenelations. Physical Review Letters, 107:114503 |
| Dupuis A, Yeomans J M. 2005. Modeling droplets on superhydrophobic surfaces:Equilibrium states and transitions. Langmuir, 21:2624-2629. |
| Eadie L, Ghosh T K. 2011. Biomimicry in textiles:Past, present and potential. An overview. Journal of the Royal Society Interface, 8:761-775. |
| Emami B, Bucher T M, Tafreshi H V, Pestov D, Gad-el-Hak M, Tepper G C. 2011. Simulation of meniscus stability in superhydrophobic granular surfaces under hydrostatic pressures. Colloids and Surfaces A-Physicochemical and Engineering Aspects, 385:95-103. |
| Emami B, Hemeda A A, Amrei M M, Luzar A, Gad-el-Hak M, Tafreshi H V. 2013. Predicting longevity of submerged superhydrophobic surfaces with parallel grooves. Physics of Fluids, 25:062108. |
| Emami B, Tafreshi H V, Gad-el-Hak M, Tepper G C. 2012a. Effect of fiber orientation on shape and stability of air-water interface on submerged superhydrophobic electrospun thin coatings. Journal of Applied Physics, 111:064325. |
| Emami B, Tafreshi H V, Gad-el-Hak M, Tepper G C. 2012b. Predicting shape and stability of air-water interface on superhydrophobic surfaces comprised of pores with arbitrary shapes and depths. Applied Physics Letters, 100:013104. |
| Enríquez O R, Hummelink C, Bruggert G W, Lohse D, Prosperetti A, van der Meer D, Sun C. 2013. Growing bubbles in a slightly supersaturated liquid solution. Review of Scientific Instruments, 84:065111. |
| Enríquez O R, Sun C, Lohse D, Prosperetti A, van der Meer D. 2014. The quasi-static growth of CO2 bubbles. Journal of Fluid Mechanics, 741:R1. |
| Extrand C W. 2006. Designing for optimum liquid repellency. Langmuir, 22:1711-1714. |
| Extrand C W, Kumagai Y. 1997. An experimental study of contact angle hysteresis. Journal of Colloid and Interface Science, 191:378-383. |
| Feng L, Li S H, Li Y S, Li H J, Zhang L J, Zhai J, Song Y L, Liu B Q, Jiang L, Zhu D B. 2002. Super-hydrophobic surfaces:From natural to artificial. Advanced Materials, 14:1857-1860. |
| Feng L, Song Y L, Zhai J, Liu B Q, Xu J, Jiang L, Zhu D B. 2003. Creation of a superhydrophobic surface from an amphiphilic polymer. Angewandte Chemie-International Edition, 42:800-802. |
| Feng L, Zhang Y A, Xi J M, Zhu Y, Wang N, Xia F, Jiang L. 2008. Petal effect:A superhydrophobic state with high adhesive force. Langmuir, 24:4114-4119. |
| Feng X J, Feng L, Jin M H, Zhai J, Jiang L, Zhu D B. 2004. Reversible super-hydrophobicity to super-hydrophilicity transition of aligned ZnO nanorod films. Journal of the American Chemical Society, 126:62-63. |
| Feuillebois F, Bazant M Z, Vinogradova O I. 2009. Effective slip over superhydrophobic surfaces in thin channels. Physical Review Letters, 102:026001. |
| Flynn M R, Bush J W M. 2008. Underwater breathing:The mechanics of plastron respiration. Journal of Fluid Mechanics, 608:275-296. |
| Forsberg P, Nikolajeff F, Karlsson M. 2011. Cassie-Wenzel and Wenzel-Cassie transitions on immersed superhydrophobic surfaces under hydrostatic pressure. Soft Matter, 7:104-109. |
| Gao L C, McCarthy T J. 2006a. Contact angle hysteresis explained. Langmuir, 22:6234-6237. |
| Gao L C, McCarthy T J. 2006b. The \”lotus effect\” explained:Two reasons why two length scales of topography are important.Langmuir, 22:2966-2967. |
| Gao L C, McCarthy T J. 2006c. A perfectly hydrophobic surface(theta(A)/theta(R)=180 degrees/180degrees). Journal of the American Chemical Society, 128:9052-9053. |
| Gao P, Feng J J. 2009. Enhanced slip on a patterned substrate due to depinning of contact line. Physics of Fluids, 21:102102. |
| Gao X F, Jiang L. 2004. Water-repellent legs of water striders. Nature, 432:36-36. |
| Genzer J, Efimenko K. 2006. Recent developments in superhydrophobic surfaces and their relevance to marine fouling:A review. Biofouling, 22:339-360. |
| Giacomello A, Chinappi M, Meloni S, Casciola C M. 2012a. Metastable wetting on superhydrophobic surfaces:Continuum and atomistic views of the Cassie-Baxter-Wenzel transition. Physical Review Letters, 109:226102. |
| Giacomello A, Meloni S, Chinappi M, Casciola C M. 2012b. Cassie-Baxter and Wenzel states on a nanos-tructured surface:Phase diagram, metastabilities, and transition mechanism by atomistic free energy calculations. Langmuir, 28:10764-10772. |
| Girard P S. 1815. Mémoires de la classe des sciences mathématiques. Physiques de l\’Institut de France, 14:329. |
| Gogte S, Vorobieff P, Truesdell R, Mammoli A, van Swol F, Shah P, Brinker C J. 2005. Effective slip on textured superhydrophobic surfaces. Physics of Fluids, 17:051701. |
| Haase A S, Karatay E, Tsai P A, Lammertink R G H. 2013. Momentum and mass transport over a bubble mattress:The influence of interface geometry. Soft Matter, 9:8949-8957. |
| Hao C L, Li J, Liu Y, Zhou X F, Liu Y H, Liu R, Che L F, Zhou W Z, Sun D, Li L, Xu L, Wang Z K. 2015.Superhydrophobic-like tunable droplet bouncing on slippery liquid interfaces. Nature Communications, 6. doi:10.1038/ncomms8986. |
| Harvey E N, Barnes D K, McElroy W D, Whiteley A H, Pease D C, Cooper K W. 1944. Bubble formation in animals I. Physical factors. Journal of Cellular and Comparative Physiology, 24:1-22. |
| He Z K, Ma M, Lan X R, Chen F, Wang K, Deng H, Zhang Q, Fu Q. 2011. Fabrication of a transparent superamphiphobic coating with improved stability. Soft Matter, 7:6435-6443. |
| Hemeda A A, Gad-el-Hak M, Tafreshi H V. 2014. Effects of hierarchical features on longevity of submerged superhydrophobic surfaces with parallel grooves. Physics of Fluids, 26:082103. |
| Henoch C, Krupenkin T N, Kolodner P, Taylor J A, Hodes M S, Lyons A M, Peguero C, Breuer K. 2006.Turbulent drag reduction using superhydrophobic surfaces//3rd AIAA Flow Control Conference, 2006:3192. |
| Hensel R, Finn A, Helbig R, Killge S, Braun H G, Werner C. 2014. In situ experiments to reveal the role of surface feature sidewalls in the Cassie-Wenzel transition. Langmuir, 30:15162-15170. |
| Hensel R, Helbig R, Aland S, Braun H G, Voigt A, Neinhuis C, Werner C. 2013. Wetting resistance at its topographical limit:The benefit of mushroom and serif T structures. Langmuir, 29:1100-1112. |
| Herbertson D L, Evans C R, Shirtcliffe N J, McHale G, Newton M I. 2006. Electrowetting on superhy-drophobic SU-8 patterned surfaces. Sensors and Actuators A-Physical, 130:189-193. |
| Herminghaus S. 2000. Roughness-induced non-wetting. Europhysics Letters, 52:165-170. |
| Hong L F, Pan T R. 2011. Surface microfluidics fabricated by photopatternable superhydrophobic nanocom-posite.Microfluidics and Nanofluidics, 10:991-997. |
| Hosono E, Fujihara S, Honma I, Zhou H S. 2005. Superhydrophobic perpendicular nanopin film by the bottom-up process.Journal of the American Chemical Society, 127:13458-13459. |
| Hsieh C T, Wu F L, Chen W Y. 2010. Superhydrophobicity and superoleophobicity from hierarchical silica sphere stacking layers. Materials Chemistry and Physics, 121:14-21. |
| Huang D M, Cottin-Bizonne C, Ybert C, Bocquet L. 2008a. Massive amplification of surface-induced transport at superhydrophobic surfaces. Physical Review Letters, 101:064503. |
| Huang D M, Sendner C, Horinek D, Netz R R, Bocquet L. 2008b. Water slippage versus contact angle:A quasiuniversal relationship. Physical Review Letters, 101:226101. |
| Hyvaluoma J, Harting J. 2008. Slip flow over structured surfaces with entrapped microbubbles. Physical Review Letters, 100:246001. |
| Hyvaluoma J, Kunert C, Harting J. 2011. Simulations of slip flow on nanobubble-laden surfaces. Journal of Physics-Condensed Matter, 23:184106. |
| Ishino C, Okumura K, Quéré D. 2004. Wetting transitions on rough surfaces. Europhysics Letters, 68:419-425. |
| Jeong H E, Lee S H, Kim J K, Suh K Y. 2006. Nanoengineered multiscale hierarchical structures with tailored wetting properties. Langmuir, 22:1640-1645. |
| Jiang L, Wang R, Yang B, Li T J, Tryk D A, Fujishima A, Hashimoto K, Zhu D B. 2000. Binary cooperative complementary nanoscale interfacial materials. Pure and Applied Chemistry, 72:73-81. |
| Jin G, Jeon H, Kim G. 2011. Hydrophobic polymer surfaces by lotus leaf replication using an alternating current electric field with an interdigitated electrode. Soft Matter, 7:4723-4728. |
| Jones S F, Evans G M, Galvin K P. 1999. Bubble nucleation from gas cavities -a review. Advances in Colloid and Interface Science, 80:27-50. |
| Karatay E, Haase A S, Visser C W, Sun C, Lohse D, Tsai P A, Lammertink R G H. 2013. Control of slippage with tunable bubble mattresses. Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America, 110:8422-8426. |
| Koch K, Barthlott W. 2009. Superhydrophobic and superhydrophilic plant surfaces:An inspiration for biomimetic materials.Philosophical Transactions of the Royal Society A-Mathematical Physical and Engineering Sciences, 367:1487-1509. |
| Koch K, Bhushan B, Barthlott W. 2009a. Multifunctional surface structures of plants:An inspiration for biomimetics. Progress in Materials Science, 54:137-178. |
| Koch K, Bhushan B, Jung Y C, Barthlott W. 2009b. Fabrication of artificial Lotus leaves and significance of hierarchical structure for superhydrophobicity and low adhesion. Soft Matter, 5:1386-1393. |
| Koch K, Bohn H F, Barthlott W. 2009c. Hierarchically sculptured plant surfaces and superhydrophobicity.Langmuir, 25:14116-14120. |
| Kota A K, Kwon G, Choi W, Mabry J M, Tuteja A. 2012a. Hygro-responsive membranes for effective oil-water separation.Nature Communications, 3:1025. |
| Kota A K, Li Y X, Mabry J M, Tuteja A. 2012b. Hierarchically structured superoleophobic surfaces with ultralow contact angle hysteresis. Advanced Materials, 24:5838-5843. |
| Krupenkin T N, Taylor J A, Schneider T M, Yang S. 2004. From rolling ball to complete wetting:The dynamic tuning of liquids on nanostructured surfaces. Langmuir, 20:3824-3827. |
| Krupenkin T N, Taylor J A, Wang E N, Kolodner P, Hodes M, Salamon T R. 2007. Reversible wetting-dewetting transitions on electrically tunable superhydrophobic nanostructured surfaces. Langmuir, 23:9128-9133. |
| Kusumaatmaja H, Blow M L, Dupuis A, Yeomans J M. 2008. The collapse transition on superhydrophobic surfaces.Europhysics Letters, 81:36003. |
| Kwon G, Kota A K, Li Y X, Sohani A, Mabry J M, Tuteja A. 2012. On-demand separation of oil-water mixtures. Advanced Materials, 24:3666-3671. |
| Kwon H M, Paxson A T, Varanasi K K, Patankar N A. 2011. Rapid deceleration-driven wetting transition during pendant drop deposition on superhydrophobic surfaces. Physical Review Letters, 106:036102. |
| Kwon Y, Patankar N, Choi J, Lee J. 2009. Design of surface hierarchy for extreme hydrophobicity. Langmuir, 25:6129-6136. |
| Lafuma A, Quéré D. 2003. Superhydrophobic states. Nature Materials, 2:457-460. |
| Lagubeau G, Le Merrer M, Clanet C, Quéré D. 2011. Leidenfrost on a ratchet. Nature Physics, 7:395-398. |
| Laplace P S. 1805. Traité de mécanique céleste. Paris:Gauthier-Villars, 4:1-79. |
| Larmour I A, Bell S E J, Saunders G C. 2007. Remarkably simple fabrication of superhydrophobic surfaces using electroless galvanic deposition. Angewandte Chemie-International Edition, 46:1710-1712. |
| Lee C, Choi C H, Kim C J. 2008. Structured surfaces for a giant liquid slip. Physical Review Letters, 101:064501. |
| Lee C, Kim C J. 2009. Maximizing the giant liquid slip on superhydrophobic microstructures by nanostruc-turing their sidewalls. Langmuir, 25:12812-12818. |
| Lee C, Kim C J. 2011a. Influence of surface hierarchy of superhydrophobic surfaces on liquid slip. Langmuir, 27:4243-4248. |
| Lee C, Kim C J. 2011b. Underwater restoration and retention of gases on superhydrophobic surfaces for drag reduction.Physical Review Letters, 106:014502. |
| Lee J A, McCarthy T J. 2007. Polymer surface modification:Topography effects leading to extreme wetta-bility behavior.Macromolecules, 40:3965-3969. |
| Lei L, Li H, Shi J, Chen Y. 2010. Diffraction patterns of a water-submerged superhydrophobic grating under pressure.Langmuir, 26:3666-3669. |
| Li D D, Li S C, Xue Y H, Yang Y T, Su W D, Xia Z H, Shi Y P, Lin H, Duan H L. 2014. The effect of slip distribution on flow past a circular cylinder. Journal of Fluids and Structures, 51:211-224. |
| Li W, Amirfazli A. 2005. A thermodynamic approach for determining the contact angle hysteresis for superhydrophobic surfaces. Journal of Colloid and Interface Science, 292:195-201. |
| Li Y, Duan G T, Liu G Q, Cai W P. 2013. Physical processes-aided periodic micro/nanostructured arrays by colloidal template technique:Fabrication and applications. Chemical Society Reviews, 42:3614-3627. |
| Liu B, Lange F F. 2006. Pressure induced transition between superhydrophobic states:Configuration diagrams and effect of surface feature size. Journal of Colloid and Interface Science, 298:899-909. |
| Liu G M, Fu L, Rode A V, Craig V S J. 2011. Water droplet motion control on superhydrophobic surfaces:Exploiting the Wenzel-to-Cassie transition. Langmuir, 27:2595-2600. |
| Liu J L, Feng X Q, Wang G F, Yu S W. 2007. Mechanisms of superhydrophobicity on hydrophilic substrates.Journal of Physics-Condensed Matter, 19:356002. |
| Liu T Y, Kim C J. 2014. Turning a surface superrepellent even to completely wetting liquids. Science, 346:1096-1100. |
| Liu X J, Ye Q A, Song X W, Zhu Y W, Cao X L, Liang Y M, Zhou F. 2011. Responsive wetting transition on superhydrophobic surfaces with sparsely grafted polymer brushes. Soft Matter, 7:515-523. |
| Liu Y H, Moevius L, Xu X P, Qian T Z, Yeomans J M, Wang Z K. 2014. Pancake bouncing on superhy-drophobic surfaces.Nature Physics, 10:515-519. |
| Lobaton E J, Salamon T R. 2007. Computation of constant mean curvature surfaces:Application to the gas-liquid interface of a pressurized fluid on a superhydrophobic surface. Journal of Colloid and Interface Science, 314:184-198. |
| Lohse D, Zhang X H. 2015. Surface nanobubbles and nanodroplets. Reviews of Modern Physics, 87:981-1035. |
| Luo C, Zheng H, Wang L, Fang H P, Hu J, Fan C H, Cao Y, Wang J A. 2010. Direct three-dimensional imaging of the buried interfaces between water and superhydrophobic surfaces. Angewandte Chemie-International Edition, 49:9145-9148. |
| Lv P Y, Xue Y H, Liu H, Shi Y P, Xi P, Lin H, Duan H L. 2015. Symmetric and asymmetric meniscus collapse in wetting transition on submerged structured surfaces. Langmuir, 31:1248-1254. |
| Lv P Y, Xue Y H, Shi Y P, Lin H, Duan H L. 2014. Metastable states and wetting transition of submerged superhydrophobic structures. Physical Review Letters, 112:196101. |
| Manukyan G, Oh J M, van den Ende D, Lammertink R G H, Mugele F. 2011. Electrical switching of wetting states on superhydrophobic surfaces:A route towards reversible Cassie-to-Wenzel transitions. Physical Review Letters, 106:014501. |
| Marmur A. 2003. Wetting on hydrophobic rough surfaces:To be heterogeneous or not to be? Langmuir, 19:8343-8348. |
| Marmur A. 2004. The lotus effect:Superhydrophobicity and metastability. Langmuir, 20:3517-3519. |
| Marschall H B, Morch K A, Keller A P, Kjeldsen M. 2003. Cavitation inception by almost spherical solid particles in water.Physics of Fluids, 15:545-553. |
| Martell M B, Perot J B, Rothstein J P. 2009. Direct numerical simulations of turbulent flows over superhy-drophobic surfaces.Journal of Fluid Mechanics, 620:31-41. |
| Martell M B, Rothstein J P, Perot J B. 2010. An analysis of superhydrophobic turbulent drag reduction mechanisms using direct numerical simulation. Physics of Fluids, 22:065102. |
| Maynes D, Jeffs K, Woolford B, Webb B W. 2007. Laminar flow in a microchannel with hydrophobic surface patterned microribs oriented parallel to the flow direction. Physics of Fluids, 19:093603. |
| Miwa M, Nakajima A, Fujishima A, Hashimoto K, Watanabe T. 2000. Effects of the surface roughness on sliding angles of water droplets on superhydrophobic surfaces. Langmuir, 16:5754-5760. |
| Morch K A. 2009. Cavitation nuclei:Experiments and theory. Journal of Hydrodynamics, 21:176-189. |
| Moulinet S, Bartolo D. 2007. Life and death of a fakir droplet:Impalement transitions on superhydrophobic surfaces. European Physical Journal E, 24:251-260. |
| Muralidhar P, Ferrer N, Daniello R, Rothstein J P. 2011. Influence of slip on the flow past superhydrophobic circular cylinders.Journal of Fluid Mechanics, 680:459-476. |
| Navier C L M H. 1823. Mémoire sur les lois du mouvement des fluides. Mémoires de l\’Académie Royale des Sciences de l\’Institut de France, 6:389-440. |
| Neto C, Evans D R, Bonaccurso E, Butt H J, Craig V S J. 2005. Boundary slip in Newtonian liquids:A review of experimental studies. Reports on Progress in Physics, 68:2859-2897. |
| Noscinovsky M, Bhushan B. 2008. Patterned nonadhesive surfaces:Superhydrophobicity and wetting regime transitions.Langmuir, 24:1525-1533. |
| Nosonovsky M, Bhushan B. 2007. Hierarchical roughness optimization for biomimetic superhydrophobic surfaces.Ultramicroscopy, 107:969-979. |
| Oner D, McCarthy T J. 2000. Ultrahydrophobic surfaces. Effects of topography length scales on wettability.Langmuir, 16:7777-7782. |
| Ou J, Perot B, Rothstein J P. 2004. Laminar drag reduction in microchannels using ultrahydrophobic surfaces. Physics of Fluids, 16:4635-4643. |
| Ou J, Rothstein J P. 2005. Direct velocity measurements of the flow past drag-reducing ultrahydrophobic surfaces. Physics of Fluids, 17:103606. |
| Pan Q M, Wang M. 2009. Miniature boats with striking loading capacity fabricated from superhydrophobic copper meshes. Acs Applied Materials & Interfaces, 1:420-423. |
| Pan S J, Kota A K, Mabry J M, Tuteja A. 2013. Superomniphobic surfaces for effective chemical shielding.Journal of the American Chemical Society, 135:578-581. |
| Papadopoulos P, Deng X, Mammen L, Drotlef D M, Battagliarin G, Li C, Mullen K, Landfester K, del Campo A, Butt H J, Vollmer D. 2012. Wetting on the microscale:Shape of a liquid drop on a microstructured surface at different length scales. Langmuir, 28:8392-8398. |
| Papadopoulos P, Mammen L, Deng X, Vollmer D, Butt H J. 2013. How superhydrophobicity breaks down. |
| Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America, 110:3254-3258. |
| Patankar N A. 2004a. Mimicking the lotus effect:Influence of double roughness structures and slender pillars. Langmuir, 20:8209-8213. |
| Patankar N A. 2004b. Transition between superhydrophobic states on rough surfaces. Langmuir, 20:7097-7102. |
| Patankar N A. 2009. Hydrophobicity of surfaces with cavities:Making hydrophobic substrates from hy-drophilic materials? Journal of Adhesion Science and Technology, 23:413-433. |
| Patankar N A. 2010. Consolidation of hydrophobic transition criteria by using an approximate energy minimization approach.Langmuir, 26:8941-8945. |
| Poetes R, Holtzmann K, Franze K, Steiner U. 2010. Metastable underwater superhydrophobicity. Physical Review Letters, 105:166104. |
| Qian B T, Shen Z Q. 2005. Fabrication of superhydrophobic surfaces by dislocation-selective chemical etching on aluminum, copper, and zinc substrates. Langmuir, 21:9007-9009. |
| Quéré D. 2008. Wetting and roughness. Annual Review of Materials Research, 38:71-99. |
| Quéré D. 2013. Leidenfrost dynamics. Annual Review of Fluid Mechanics, 45:197-215. |
| Rahn H, Paganelli C V. 1968. Gas exchange in gas gills of diving insects. Respiration Physiology, 5:145-164. |
| Rathgen H, Mugele F. 2010. Microscopic shape and contact angle measurement at a superhydrophobic surface. Faraday Discussions, 146:49-56. |
| Ren H X, Chen X, Huang X J, Im M, Kim D H, Lee J H, Yoon J B, Gu N, Liu J H, Choi Y K. 2009. A conven-tional route to scalable morphology-controlled regular structures and their superhydrophobic/hydrophilic properties for biochips application.Lab on a Chip, 9:2140-2144. |
| Ren W Q. 2014. Wetting transition on patterned surfaces:Transition states and energy barriers. Langmuir, 30:2879-2885. |
| Reyssat M, Yeomans J M, Quéré D. 2008. Impalement of fakir drops. Europhysics Letters, 81:26006. |
| Rothstein J P. 2010. Slip on superhydrophobic surfaces. Annual Review of Fluid Mechanics, 42:89-109. |
| Rykaczewski K, Landin T, Walker M L, Scott J H J, Varanasi K K. 2012. Direct imaging of complex nano-to microscale interfaces involving solid, liquid, and gas phases. Acs Nano, 6:9326-9334. |
| Sakai M, Song J H, Yoshida N, Suzuki S, Kameshima Y, Nakajima A. 2006. Direct observation of internal fluidity in a water droplet during sliding on hydrophobic surfaces. Langmuir, 22:4906-4909. |
| Sakai M, Yanagisawa T, Nakajima A, Kameshima Y, Okada K. 2009. Effect of surface structure on the sustainability of an air layer on superhydrophobic coatings in a water-ethanol mixture. Langmuir, 25:13-16. |
| Salvadori M C, Cattani M, Oliveira M R S, Teixeira F S, Brown I G. 2010. Design and fabrication of microcavity-array superhydrophobic surfaces. Journal of Applied Physics, 108:024908. |
| Samaha M A, Ochanda F O, Tafreshi H V, Tepper G C, Gad-el-Hak M. 2011a. In situ, noninvasive characterization of superhydrophobic coatings. Review of Scientific Instruments, 82:045109. |
| Samaha M A, Tafreshi H V, Gad-el-Hak M. 2011b. Modeling drag reduction and meniscus stability of superhydrophobic surfaces comprised of random roughness. Physics of Fluids, 23:012001. |
| Samaha M A, Tafreshi H V, Gad-el-Hak M. 2012a. Influence of flow on longevity of superhydrophobic coatings. Langmuir, 28:9759-9766. |
| Samaha M A, Tafreshi H V, Gad-el-Hak M. 2012b. Sustainability of superhydrophobicity under pressure.Physics of Fluids, 24:112103. |
| Sbragaglia M, Peters A M, Pirat C, Borkent B M, Lammertink R G H, Wessling M, Lohse D. 2007. Spon-taneous breakdown of superhydrophobicity. Physical Review Letters, 99:156001. |
| Scardino A, De Nys R, Ison O, O\’Connor W, Steinberg P. 2003. Microtopography and antifouling properties of the shell surface of the bivalve molluscs Mytilus galloprovincialis and Pinctada imbricata. Biofouling, 19:221-230. |
| Scardino A J, Zhang H, Cookson D J, Lamb R N, de Nys R. 2009. The role of nano-roughness in antifouling.Biofouling, 25:757-767. |
| Shahraz A, Borhan A, Fichthorn K A. 2012. A theory for the morphological dependence of wetting on a physically patterned solid surface. Langmuir, 28:14227-14237. |
| Shchukin D G, Skorb E, Belova V, Mohwald H. 2011. Ultrasonic cavitation at solid surfaces. Advanced Materials, 23:1922-1934. |
| Shirtcliffe N J, McHale G, Newton M I, Chabrol G, Perry C C. 2004. Dual-scale roughness produces unusually water-repellent surfaces. Advanced Materials, 16:1929-1932. |
| Shiu J Y, Chen P. 2007. Addressable protein patterning via switchable superhydrophobic microarrays.Advanced Functional Materials, 17:2680-2686. |
| Steinberger A, Cottin-Bizonne C, Kleimann P, Charlaix E. 2007. High friction on a bubble mattress. Nature Materials, 6:665-668. |
| Steinberger A, Cottin-Bizonne C, Kleimann P, Charlaix E. 2008. Nanoscale flow on a bubble mattress:Effect of surface elasticity. Physical Review Letters, 100:134501. |
| Su Y W, Ji B H, Huang Y, Hwang K C. 2010a. Nature\’s design of hierarchical superhydrophobic surfaces of a water strider for low adhesion and low-energy dissipation. Langmuir, 26:18926-18937. |
| Su Y W, Ji B H, Zhang K, Gao H J, Huang Y G, Hwang K. 2010b. Nano to micro structural hierarchy is crucial for stable superhydrophobic and water-repellent surfaces. Langmuir, 26:4984-4989. |
| Sun G Y, Gao T L, Zhao X, Zhang H X. 2010. Fabrication of micro/nano dual-scale structures by improved deep reactive ion etching. Journal of Micromechanics and Microengineering, 20:075028. |
| Tian S B, Li L, Sun W N, Xia X X, Han D, Li J J, Gu C Z. 2012. Robust adhesion of flower-like few-layer graphene nanoclusters.Scientific Reports, 2:511. |
| Truesdell R, Mammoli A, Vorobieff P, van Swol F, Brinker C J. 2006. Drag reduction on a patterned superhydrophobic surface.Physical Review Letters, 97:044504. |
| Tsai P C, Lammertink R G H, Wessling M, Lohse D. 2010. Evaporation-triggered wetting transition for water droplets upon hydrophobic microstructures. Physical Review Letters, 104:116102. |
| Tsai P C, Pacheco S, Pirat C, Lefferts L, Lohse D. 2009a. Drop impact upon micro-and nanostructured superhydrophobic surfaces. Langmuir, 25:12293-12298. |
| Tsai P C, Peters A M, Pirat C, Wessling M, Lammertink R G H, Lohse D. 2009b. Quantifying effective slip length over micropatterned hydrophobic surfaces. Physics of Fluids, 21:112002. |
| Tuteja A, Choi W, Ma M L, Mabry J M, Mazzella S A, Rutledge G C, McKinley G H, Cohen R E. 2007.Designing superoleophobic surfaces. Science, 318:1618-1622. |
| Vakarelski I U, Marston J O, Chan D Y C, Thoroddsen S T. 2011. Drag reduction by Leidenfrost vapor layers. Physical Review Letters, 106:214501 |
| Vakarelski I U, Patankar N A, Marston J O, Chan D Y C, Thoroddsen S T. 2012. Stabilization of Leidenfrost vapour layer by textured superhydrophobic surfaces. Nature, 489:274-277. |
| Verho T, Bower C, Andrew P, Franssila S, Ikkala O, Ras R H A. 2011. Mechanically durable superhydropho-bic surfaces.Advanced Materials, 23:673-678. |
| Verho T, Korhonen J T, Sainiemi L, Jokinen V, Bower C, Franze K, Franssila S, Andrew P, Ikkala O, Ras R H A. 2012. Reversible switching between superhydrophobic states on a hierarchically structured surface.Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America, 109:10210-10213. |
| Vinogradova O I, Belyaev A V. 2011. Wetting, roughness and flow boundary conditions. Journal of Physics-Condensed Matter, 23:184104. |
| Vinogradova O I, Dubov A L. 2012. Superhydrophobic textures for microfluidics. Mendeleev Communica-tions, 22:229-236. |
| Voronov R S, Papavassiliou D V, Lee L L. 2006. Boundary slip and wetting properties of interfaces:Corre-lation of the contact angle with the slip length. Journal of Chemical Physics, 124:204701. |
| Wang X W, Zhao S W, Wang H, Pan T R. 2012. Bubble formation on superhydrophobic-micropatterned copper surfaces.Applied Thermal Engineering, 35:112-119. |
| Wenzel R N. 1936. Resistance of solid surfaces to wetting by water. Industrial and Engineering Chemistry, 28:988-994. |
| Whyman G, Bormashenko E. 2011. How to make the Cassie wetting state stable? Langmuir, 27:8171-8176. |
| Wiedemann S, Plettl A, Walther P, Ziemann P. 2013. Freeze fracture approach to directly visualize wetting transitions on nanopatterned superhydrophobic silicon surfaces:More than a proof of principle. Langmuir, 29:913-919. |
| Wong T S, Kang S H, Tang S K Y, Smythe E J, Hatton B D, Grinthal A, Aizenberg J. 2011. Bioinspired self-repairing slippery surfaces with pressure-stable omniphobicity. Nature, 477:443-447. |
| Wong T S, Sun T L, Feng L, Aizenberg J. 2013. Interfacial materials with special wettability. Mrs Bulletin, 38:366-371. |
| Woolford B, Prince J, Maynes D, Webb B W. 2009. Particle image velocimetry characterization of turbulent channel flow with rib patterned superhydrophobic walls. Physics of Fluids, 21:085106 |
| Wu Y W, Hang T, Yu Z Y, Xu L, Li M. 2014. Lotus leaf-like dual-scale silver film applied as a superhy-drophobic and self-cleaning substrate. Chemical Communications, 50:8405-8407. |
| Wu Z H, Chen H B, Dong Y M, Mao H L, Sun J L, Chen S F, Craig V S J, Hu J. 2008. Cleaning using nanobubbles:Defouling by electrochemical generation of bubbles. Journal of Colloid and Interface Science, 328:10-14. |
| Xu X M, Vereecke G, Chen C, Pourtois G, Armini S, Verellen N, Tsai W K, Kim D W, Lee E, Lin C Y, Van Dorpe P, Struyf H, Holsteyns F, Moshchalkov V, Indekeu J, De Gendt S. 2014. Capturing wetting states in nanopatterned silicon. Acs Nano, 8:885-893. |
| Xue Y H, Chu S G, Lü P Y, Duan H L. 2012. Importance of hierarchical structures in wetting stability on submersed superhydrophobic surfaces. Langmuir, 28:9440-9450. |
| Xue Y H, Lü P Y, Liu Y, Shi Y P, Lin H, Duan H L. 2015. Morphology of gas cavities on patterned hydrophobic surfaces under reduced pressure. Physics of Fluids, 27:092003. |
| Yamamoto K, Ogata S. 2008. 3-D thermodynamic analysis of superhydrophobic surfaces. Journal of Colloid and Interface Science, 326:471-477. |
| Yan Y Y, Gao N, Barthlott W. 2011. Mimicking natural superhydrophobic surfaces and grasping the wetting process:A review on recent progress in preparing superhydrophobic surfaces. Advances in Colloid and Interface Science, 169:80-105. |
| Ybert C, Barentin C, Cottin-Bizonne C, Joseph P, Bocquet L. 2007. Achieving large slip with superhy-drophobic surfaces:Scaling laws for generic geometries. Physics of Fluids, 19:123601. |
| Yoshimitsu Z, Nakajima A, Watanabe T, Hashimoto K. 2002. Effects of surface structure on the hydropho-bicity and sliding behavior of water droplets. Langmuir, 18:5818-5822. |
| Young T. 1805. An essay on the cohesion of fluids. Philosophical Transactions of the Royal Society of London, 95:65-87. |
| Yount D E. 1979. Skins of varying permeability-stabilization mechanism for gas cavitation nuclei. Journal of the Acoustical Society of America, 65:1429-1439. |
| Zhang G Y, Zhang X, Huang Y, Su Z H. 2013. A surface exhibiting superoleophobicity both in air and in seawater. Acs Applied Materials & Interfaces, 5:6400-6403. |
| Zhang J P, Seeger S. 2011. Superoleophobic coatings with ultralow sliding angles based on silicone nanofil-aments.Angewandte Chemie-International Edition, 50:6652-6656. |
| Zhang J H, Wang J M, Zhao Y, Xu L, Gao X F, Zheng Y M, Jiang L. 2008. How does the leaf margin make the lotus surface dry as the lotus leaf floats on water? Soft Matter, 4:2232-2237. |
| Zhang Q X, Chen Y X, Guo Z, Liu H L, Wang D P, Huang X J. 2013. Bioinspired multifunctional hetero-hierarchical micro/nanostructure tetragonal array with self-cleaning, anticorrosion, and concentrators for the SERS detection. Acs Applied Materials & Interfaces, 5:10633-10642. |
| Zhang X, Shi F, Niu J, Jiang Y G, Wang Z Q. 2008. Superhydrophobic surfaces:From structural control to functional application.Journal of Materials Chemistry, 18:621-633. |
| Zhao J P, Du X D, Shi X H. 2007. Experimental research on frication-reduction with super-hydrophobic surfaces. Journal of Marine Science and Application, 6:58-61. |
| Zheng L J, Wu X D, Lou Z, Wu D. 2004. Superhydrophobicity from microstructured surface. Chinese Science Bulletin, 49:1779-1787. |
| Zheng Q S, Yu Y, Zhao Z H. 2005. Effects of hydraulic pressure on the stability and transition of wetting modes of superhydrophobic surfaces. Langmuir, 21:12207-12212. |
| Zhou M, Li J, Wu C X, Zhou X K, Cai L. 2011. Fluid drag reduction on superhydrophobic surfaces coated with carbon nanotube forests(CNTs). Soft Matter, 7:4391-4396. |
| Zhu H, Guo Z G, Liu W M. 2014. Adhesion behaviors on superhydrophobic surfaces. Chemical Communi-cations, 50:3900-3913. |
| Zhu M F, Zuo W W, Yu H, Yang W, Chen Y M. 2006. Superhydrophobic surface directly created by electrospinning based on hydrophilic material. Journal of Materials Science, 41:3793-3797. |
| Zhu Y, Zhang J C, Zheng Y M, Huang Z B, Feng L, Jiang L. 2006. Stable, superhydrophobic, and conductive polyaniline/polystyrene films for corrosive enviromnents. Advanced Functional Materials, 16:568-574. |
| Zwaan E, Le Gac S, Tsuji K, Ohl C D. 2007. Controlled cavitation in microfluidic systems. Physical Review Letters, 98:254501. |
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